TEORIA DE LA ELASTICIDAD 
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Cuando las presiones p xy , no son nulas, la presion p n , so- 
bre un elemento paralelo a 0- X, puede ser nula si la traza del 
elemento, en el piano de la seccion recta, es tanjente a una 
de las curvas 9 ( x , y)=C. En particular, si la seccion recta 
del cilindro coincide con una de estas eurvas, se puede admi- 
tir que la presion, sobre la superficie lateral, es nula i las 
condiciones del equilibrio superficial estan satisfechas. 
Pero, si la forma de la seccion recta es distinta, la presion 
lateral no es igual a cero i es preciso equilibrarla con la ten- 
sion de una capa elastica superficial. 
La tension de esta capa debe satisfacer entonces alas ecua- 
ciones (b). En estas ecuaciones las letras x , y serefieren a las 
direcciones principals de la superficie lateral, en el punto 
que se considera. 
Las direcciones principals del cilindro coinciden con las 
jeneratrices i la tanjente a la seccion recta; la primera se de- 
signara con la misma letra x i la otra con la letra s, en lu- 
gar de y. 
El radio de curvatura R x es infinito i los componentes de 
p n se reducen a />„*, luego la tension T, jy o T ss es igual a cero i 
las otras dos componentes verifican las ecuaciones 
d T xx 
dx 
d T xa 
ds 
Pnx — 0 
dT„ 
dx 
La ultima ecuacion muestra que T xs es independiente de x. 
En la primera se admite simplemente que T xx es nulo, enton- 
ces lacomponente T xs debe satisfacer a la ecuacion 
dTxH 
ds 
I Pnx — 0 
