TEORIA DE LA ELASTICIDAD 
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F=M tJ —M z =0 
M x —M 
Estas ecuaciones quedan satisfechas si se adopta 
Pxx =0 
Pxy —A Z 
pxz =Ay 
La ecuacion (d) esta asi satisfecha identicamente. 
Sea I D el momento de inercia de la seccion recta respecto 
del eje del cilindro, la cuarta ecuacion (c) da 
A I 0 = M 
Se pone entonces 
M 
a L 
=k 
i se tiene 
Pxy — k JX Z 
Pxz= — k [jl y 
Las ecuaciones (e) dan, en seguida, 
du q dv dw q 
dx dz dy 
dv dw du 
dy =(> c£ + iz =ky 
dw . du dv 
T=° t- + t 
dz dy dtc 
