TEORIA DE LA ELASTICIDAD 
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Se ve que la magaitud de los cambios de lugar de las mo- 
leculas son proporcionales a los cuadrados de sus distancias 
al centre de la seccion. 
FLEXION CONTINUA 
Cuando el parde flexion obra de una manera continua, las 
formulas (9)deben reemplazarse por ecuaciones diferenciales 
equivalentes. Sin embargo el caso es distinto de los dos ante- 
riores porque el cuerpn deformado deja de ser un cilindro. 
Es precise, por consiguiente, suponer que la cantidad k que- 
da mui pequena. 
En estas condiciones, la integracion conduce practicamente 
a las mismas formulas (9). 
FLEXION DE UN CILINDRO CUYAS DIMENSIONES TRASVERSALES 
SON MUI PEQUENAS EN COMPARACION DE SU LONJITUD I 
SOMETIDO A LA ACCION DE FUERZAS PARALELAS CUALES- 
QUIERA 
Se supondra que las fuerzas son paralelas al eje OY. En 
una seccion recta, cualquiera el sistema de las presiones es 
equivalente a las fuerzas que obran a un mismo lado de la 
seccion i estas ultimas son equivalentes, en el centro de gra- 
vedad dela seccion, a una resultante jeometrica F , paralela 
a OY, i a un par de momento M, paralelo a 0 Z „ 
Se tienen, por consiguiente, las ecuaciones 
Pxx doo — — 0 
/ p xy doi —F 
fPxz do) =0 
/ ( y Pxz —Z Pxy) doi =0 
f Z P'xx do) 0 
fy p xx doi=M 
Estas ecuaciones difieren esencialmente de las ecuaciones 
,{c) porque F i M dependen de x; ademas, en numerosas apli- 
