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Sigurd Stadier 
En procédant comme nous l’avons fait tout à l’heure, on arrive donc 
sultat que les solutions 
y ^ (0 GtO) = e<°), e<°> + 1 , . . e(°y + e« - 1 ; ïMi = X/') , X 2 ® , . . X^. } ) 
sont différentes des solutions canoniques 
A<J> } (ir x ( 0 = e ( °), e(°) + 1, .... e<°) + — 1 ; Xd> = X/ 1 ), X/ 1 ), X^f 
des facteurs constants et plus généralement les solutions 
({tt'-O 3= /(«■- 2), ZO-2) + 1, /('■-!) — 1 ; X» = x/o, X a (0, .... x ( ;; 0 ) 
ne diffèrent des solutions canoniques 
JWr» (M.--1) = z (f - 2 >, ï<'- 2 > + 1, .... - 1 ; w-» = X/'- 1 ), ; 
que par des facteurs constants. 
au ré- 
k a-D \ 
r(i-iy 
