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Th Liebisch j. 
(Nr. 33) erkannte, daß die der Berechnung von H. Bäckström 
zugrundeliegende Gleicliung den wirklichen Verhältnissen nicht 
entspricht. Er wies nach, daß in einem Stabe aus einem Kristall 
des hexagonalen oder tetragonalen Systems, dessen Längsrichtung 
unter dem Winkel o> gegen die Achse der Isotropie geneigt ist, 
die Beziehung zwischen /«, Ty, t und w durch dasselbe Um- 
drehungsovaloid dargestellt wird, das die Abhängigkeit des unter 
bestimmten Versuchsbedingungen durch einen elektrisclien Strom 
an den EndÜächen des Stabes hervorgerufenen Peltiereffektes von 
dem Winkel (o angibt. Ferner konnte er dartun, daß unter be- 
stimmten Bedingungen die Abhängigkeit der thermo-elektromoto- 
rischen Kraft t in einem Stabe aus einem homogenen leitenden 
Kristall des triklinen Systems von den neun thermoelektrischen 
Konstanten und der Kichtung des stärksten Temperaturgefälles 
geometrisch durch ein Ovaloid dargestellt wird. 
Eine Frucht der eingelienden Beschäftigung des Dahingeschiedenen 
mit allen Gebieten der Kristallphysik stellt die für Mineralogen und 
Physiker gleich wichtige „Physikalische Kristallographie“ (Nr. 34) 
dar. Sie war in der Absicht verfaßt, einen Überblick über das 
gesamte damalige Wissen von der Physik der Kristalle zu geben 
und damit ersichtlich zu machen, welche Aufgaben noch der Lösung 
harrten. Zu jener Zeit war die Kristallphysik in eine besonders 
lebhafte Entwicklung getreten, und es waren neben der früher 
vorzugsweise gepflegten Kristalloptik auch die anderen Zweige jenes 
Gebietes in wachsendem Maße erschlossen worden. Namentlich 
begannen damals die Beziehungen hervorzutreten, die zwischen den 
in Kristallen statttindenden physikalischen Vorgängen vorhanden 
sind, und gerade diese Fragen standen damals im Vordergründe 
des Interesses. Einen Vorläufer hatte die „Pliysikalische Kristallo- 
graphie“ insofern gehabt, als E. M.\ll.'\ru in seinem „Traite de 
Cristallographie geometrique et physique“ Paris. Bd. I 1879, 
Bd. II 1884 versucht hatte, die Ergebnisse der Forschungen auf 
dem Gebiete der geometrischen und physikalischen Kristallographie 
zusammenfassend zu behandeln. Nach diesem Werke war die Er- 
forschung der ph}'sikalischen Eigenschaften der Kristalle zu einem, 
jedoch nur scheinbaren Abschluß gekommen. E. M.\i.l.\ru glaubte, 
ein allgemein gültiges Gesetz der Kristallphysik aufstellen zu 
können ; dieses hätte folgendes besagt : Wenn in einem kristalli- 
sierten Körper ein Agens eine pli 3 'sikalische Erscheinung von be- 
stimmter Kichtung liervorruft, so ändern sich, falls das Agens bei 
gleichbleibender Intensität seine Richtung ändert, im allgemeinen 
und gleiclizeitig die Richtung und die Stärke des dadurch bedingten 
phj’sikalischen Vorganges. Trägt man von einem Punkte aus nach 
allen Richtungen des Raumes Strecken ab, die der Intensität des 
in der fraglichen Richtung statttindenden physikalischen Vorganges 
proportional sind, so bildet ein Ellipsoid den von den End- 
