Welche Folgerungen ergeben sich etc. 
13 
Umfange bekannt sind, daß eine ausführliche Diskussion über ihr 
Verhalten in den Einschlüssen möglich ist. 
Es sei also von der Annahme ansgegangen, daß reine CO._, 
im Einschluß vorhanden sei. Wie weit der „Bodenkörper“, etwa 
Quarz oder Kalkspat, eine Rolle spielt, bleibe zunächst unerörtert, 
es sei vielmehr angenommen, daß eine wesentliche Löslichkeit 
bei den in Frage kommenden niederen Temperaturen nicht be- 
steht. So können wir den C0 2 -Tropfen als eingesclilossen in 
ein Gefäß betrachten, dessen Wände für diese Substanz indifferent 
sind. Unter diesen Verhältnissen läßt sich an der Hand des Tem- 
peratur-Druck- Diagrammes für Kohlendioxyd das Verhalten unter 
beliebigen Bedingungen verfolgen. Von E. H. Amagat 1 ist das 
Zustandsdiagratum ausgearbeitet worden. In der Tabelle 1 finden 
wir die zusammengehörigen Werte von Druck und Temperatur, die 
für konstantbleibendes 
Volum gelten, in Fig. 1 ist der 
größte Teil der Daten zur graphi- 
schen Darstellung gebracht. 
Auch bei den Flüssigkeits- 
einschlüssen handelt es sich um 
Systeme, denen von vornherein 
ein bestimmtes, konstantbleiben- 
des Volum erteilt wurde, nämlich 
der Hohlraum im Kristall. So 
können wir iu der Fig. 1 eine 
Antwort auf unsere Frage finden. 
In ihr bedeutet lk ein Stück der Gleichgewichtskurve flüssig— 
dampfförmig. Diese Dampfspannnngskurve der gesättigten flüssigen 
Kohlensäure beginnt in einem bei tieferen Temperaturen gelegenen 
Tripelpunkt: kristallisiert — flüssig — gasförmig, der in der Fig. 1 
nicht mehr gezeichuet ist. Sie endet im kritischen Punkt k, dessen 
Koordinate nach Amagat 31,85° C und 72,9 Atm. sind. Durch lk 
werden im Zustandsfeld Gebiete abgegrenzt, die mit a und b be- 
zeichnet sein mögen, die jedoch außerhalb des kritischen Punktes k 
kontinuierlich ineinander übergehen. 
Von der Kurve lk aus gehen fächerförmig die Kurven 1—10, 
die, nach Angabe der Tabelle konstruiert, die PT-Ebene über- 
decken, indem sie sich links oben der T.,-Ordinate, rechts unten 
der P-Abszisse nähern. 
Von jedem Punkt der Kurve lk gehen mithin je zwei Kurven 
entsprechend der Tatsache, daß einmal der dem System zur 
Fig. 1. 
ab. 
Verfügung stehende Raum mit einer Gasphase, das andere Mal mit 
flüssiger Phase vollständig erfüllt sein kann. Es geben somit 
die beiden abzweigenden Kurven die Druckänderunjren an , die 
1 E. H. Amagat. Ann. chim. phys Ser. VI. 29. 114. 1898. 
