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R. Nacken, 
läßt, es muß vielmehr eine besondere Wärmequelle 
hierbei eine Rolle gespielt haben. Eine eindeutige 
Bestimmung der Bildungs-Bedingungen ist auf diesem 
Wege nicht möglich. Das gilt besonders für die Ent- 
stehungstemperatur und für den hierbei herrschen- 
den Druck und damit auch für die Tiefe, in der die 
Einschlüsse entstanden. Nur eine untere Temperatur- 
grenze läßt sich durch das Verschwinden der Libelle 
festlegen. 
II. Einschlüsse von reinem Wasser. 
W’ird an Stelle der Kohlensäure Wasser in dem Hohlraum 
eingeschlossen, so gelten ähnliche Überlegungen, indessen besteht 
ein sehr wesentlicher Unterschied darin, daß die kri- 
tische Temperatur des Wassers bei 374° bedeutend 
höher liegt, als bei flüssigem Kohlendioxyd. Auf 
diesen Punkt hat J. Königsbergek 1 schon früher ausdrücklich 
hingewiesen. 
Leider fehlen die entsprechenden Daten, so daß ich in Fig. 2 
nur eine schematische Figur für die Temperatur-Druckkurven 
wiedergeben konnte. In Kurve 0 k ist die Dampfspanuungskurve 
des gesättigten Wasserdampfes nach den Werten 1 2 der Tabelle 2 
graphisch dargestellt. 
Fig. 2. 
Tab. 2: 
Druck des gesättigten Wasserdampfes 
bei verschiedenen Temperaturen. 
100° . 
. . 760 
min 
Hg 
= 1 Atm 
200 . 
. . 1 1 647 
n 
r> 
15.3 ,, 
300 . 
. . 64 290 
y) 
rt 
84.6 „ 
370 . 
. . 157 200 
7) 
7) 
206.8 „ 
374 . 
. . — 
217,5 „ 
k ist der kritische Endpunkt, dessen Koordinaten 374° und 
217,5 Atm. sind. Die von 0 k ausgehende Kurvenschar 1 — C> 
überdeckt die Felder a und b in gleicher Weise wie in Fig. 1, 
und es gelten liier die gleichen Überlegungen für ein in ein in- 
differentes Gefäß eingeschlossenes Volum wie im vorhergehenden 
Absatz. Auch hier gehen von jedem Punkte der Linie 0 k je 
zwei Kurven ab: in das Feld a, wenn eine homogene Gasphase, 
ins Feld b, wenn eine homogene F 1 ü s s i g k e i t s phase im ge- 
gebenen Volumen vorlag. 
1 J. Königsberoer und W. J. Müller, a. a. 0. 
2 Nach Holborn und Baumann, Ann. d. Phys. (4.) 31. 945. 1910. 
