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Besprechungen. 
Epizentrums eines Bebens aus seinen Diagrammen an einer Station 
führt weiter zu den freilich nur kurz und nicht vollständig be- 
handelten in ikr o s eis m is ch en Methoden der rechnerischen 
oder graphischen Lokalisierung eines Epizentrums 
ohne Zuhilfenahme direkter makroseismischer Nachrichten, deren 
Wichtigkeit gerade vom geologischen Standpunkt aus nicht zu 
unterschätzen ist, da sie erst die Lücken in unserer Kenntnis von 
der Seismizität der einzelnen Teile unserer Erde, und zwar gerade 
der unbewohnten Gegenden und der Meeresgebiete, auszufüllen ge- 
statten. 
Von allgemeinerer und letzthin auch besonders geologischer 
Bedeutung sind dann aber namentlich die Abschnitte, die sich mit 
der Fortpflanzung elastischer Sc liwing ungen und den 
seismischen Strahlen befassen. Da im ersten Kapitel aus- 
führlicher auch die Grundsätze der Elastizitätstheorie dargelegt 
werden, so findet sich hier eine völlig in sich geschlossene, lücken- 
lose Behandlung dieser für die Erforschung der Konstitution des 
Erdkörpers so wichtigen Probleme. Wer sich über den Charakter 
der longitudinalen und transversalen Schwingungen und über die 
seismischen Oberflächenwellen eingehender unterrichten will, findet 
hier vortreffliche Belehrung. Das Ziel ist, die Beziehungen zwischen 
ihren Fortpflanzungsgeschwindigkeiten und den Elastizitätskoeffi- 
zienten des Mediums abzuleiten, welche schließlich anzuwenden 
sind, um die Elastizitätsverhältnisse im Innern unserer Erde auf- 
zuhellen. Sind V, und V, die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der 
longitudinalen und transversalen Wellen, /. und /« die LAMk’schen 
Elastizitätskonstanten, wobei u zugleich der Modul der Gestalts- 
elastizität (Riegheit) ist, e der Modul der Längenelastizität, a der 
Modul der Querkontraktion (Poissonsche Konstante), k der Modul 
der Volumenelastizität, also 1/k die Kompressibilität, und p die 
Dichte des Mediums, so bestehen die folgenden Zusammenhänge: 
V — \ / 4 + 2jU _<*/_«_ \ — (i 
1 “ V <? "V <? (l + o) (1 — 2*) ’ 
2 V (> “V Q 2(1+®) ’ ’ * V 1-2® ’ 2 v,*- \ 
A + 2m = ( ,V, 3 ; n = pV ä 2 ; k = A + § f t = o (V, 3 — 4 V,*). 
Wird in erster Annäherung an die Wirklichkeit a = \ gesetzt, 
so gilt insbesondere noch für die Fortpflanzungsgeschwindigkeit V 
der Oberflächenwellen die einfache Beziehung 
V = 0,9194 Vj, und es ist V, = 0.5774 V,. 
Alle drei Geschwindigkeiten müssen in den oberen Erdpartien 
natürlich stark von der geologischen Zusammensetzung der Schichten 
abhängen. 
