zůstávajíc v rovině kolmé k poli nabude tvaru rovinné křivkv; rovnici její 
lze snadno odvoditi. 
Hledanou rovnici můžeme napsat i v parametrickém vyjádření obecně 
Obr. 1. 
v = rp (s) , 
2 : = li’ (s), 
kdež parametr s jest oblouk křivk}’ čítaný 
od bodu C jako počátku positivně směrem 
CA. Za vvtčených zpředu supposic pod- 
léhá libovolný, kolmý průřez vlákna 
s obou stran stejným tangent ialním na- 
)( pětím T; jest tedy také element D F 
vlákna od ostatních částí vlákna napínán 
s obou stran napětím T. 
Komponent}/ napětí T, jemuž pod- 
léhá element DF v bodě D jsou: 
Komponent\’ napětí T v bodě F pak: 
takže výsledné komponenty napětí, jimž podléhá element s obou stran 
od ostatních částí vlákna, jsou: 
d X 
\ 1 
^ ^ d X 
\ 
d 
( d X \ 
7 
+ 
T , 
) = d s . 
1 
\T-, 
V 
d s . 
K+ds 
d s , 
0 
d s 
V d S 's 
d z ' 
\ i 
d z' 
d 
( ^ d z \ 
T 
+ 
-T~-- 
) ~ ds . 
— 1 
\ 
d s . 
F + ds 
K d s , 
d s 
\ d s 's 
Od pole podléhá element d s ponderomotorické síle kolmé na směr 
pole i vlákna velikosti 
o komponentách 
.'p i d s. 
i d s 
d z 
d s 
— § i d s 
d X 
d s 
Poněvadž vlákno jest v klidu, musí výsledné komponent}* všech sil 
na element působících rovnati se mdle, máme tedy 
d 
d X ^ 
L ^ . d z 
d s 
{t 
d s J 
1-' «’ 7iT 
d 
d z '' 
\ ^ . d X 
d s 
{t 
dsJ 
XXXIV. 
