4 
Dostáváme tedy pro tvar vlákna definitivní rovnici 
aneb jinak: 
(2.). 
Vlákno utvoří v rovině kolmé na pole kruhový oblouk o poloměru 
Velikost napětí T stanovíme z jedné z rovnic (1) na př.: 
li X 
T 
d s 
— z. 
Hodnotu 
differenciálního poměru 
d X 
d S 
vypočítáme z rovnice (2.) 
d X 
d s 
1 
- V 1 + 
d z V 
d;^ + ť ■ 
^•d X J 2 í 
dostáváme tak pro naše další iivahy důležitou relaci 
r = 
. ( 3 .)- 
K relaci této, z níž v dalším budeme vycházeti, dospějeme kratší 
cestou, předpokládáme-li již předem, že vlákno tvoří v poli oblouk kru- 
hový, jak ukazuje jednoduchá úvaha. 
Uvažujeme opět element D F délky 
z/ s = r D tt; 
tento rozdělme na další elementy délky r d qi, z nichž každý podléhá 
v poli ponderomotorické síle 
i r d (jp. 
kolmé na směr pole a uvažovaného elementu. Výsledné komponenty 
ponderomotorické síty, jíž podléhá celý element zí s = r zí jsou pak 
-ř5’ + J 
V = J ^ i r cos rp d (p = ^ i r [sin (iř + z/ tt) — sin tt] , 
<f> = ů' i 
■í) + 
Z = \ ^ i r sin (p d (p = — § i r [cos (tt 4 ^ ít) — cos tt], 
q> = ů 
Komponenty napětí, jimž týž element podléhá s obou stran, jsou 
A^' = — T [sfw (tt -f z/ ít) — sin iž] , 
Z' = T [cos (it 4- ít) — cos tž] . 
XXXIV. 
