ioki = j Ok sin {v t — qpoft) = sin v t — bk cos v t . . . . (5) 
. ikt = Jk sin (v t — rpk) = dk sin v t — /3a cos v t (6) 
kdež Jk J(ik jsou amplitudy příslušných intensit proudových. 
(jPoA <Pk značí fasová posunutí proudu oproti elektromot. síle první 
tase generátoru. 
Dosadíme-li z rovnic 5, 6 příslušné hodnoty do rovnic 1, 2, 3 a srov- 
náme na obou stranách rovnic koeficienty při sin v f a. cos v t, obdržíme po 
delší úpravě 
E cos k — 1 120" = ak Vq h Qo E ctu Vk E (ik Qk (7) 
E sin — 1 120" = &A ^0 — ('o + /3 a í>a (8) 
kdež reaktance kapacity i samoindukce shrnuty v jeden člen a 
označeny řeckým q tedy = v Zg ^ qu = v Lu 
v Co v Lk 
Rovnice (7), (8) zahrnují v sobě celkem 6 rovnic vzhledem ku 
k=l,2, 3. 
Dosadíme-li z rovnice (5) do (2) plyne opět srovnáním koeficientů 
při sin v t a cos v t 
^0 2 (iji -j- ^0 E bk 0 v ^ bk ^o ^ ^k 
z obou posledních jde [E UkY' + bkY' = 0- 
Poslední rovnici lze splniti pouze tehdáž, když E ak = O 2Hbk = 0 
čili -|- fl '2 “h ^3 — ^ (11) 
6]^ -h &2 -p &3 = 0 (10) 
Podobně dostaneme z rovnic 3 
a^ í?2 — CÍ.7 ...... 
a.2 — a^ = d^ — «3 
Ug U] = «3 
Z rovnic 9, 10, 11 plyne 
3 = 3 — (o:^ -P a,2 -P ccg) 
Zavedu zkratku 
« = -y («i + tíž + «s). 
/3 y srovnáním koeficientů 
^2 — 1^1 (^2 
Ď2 — &3 = ^ 2-/13 (11) 
^3 ^1 ~ 1^1 
3 Ďj = 3 dl — (dl + d2 + /I 3 ) 
/I = y (fli + /I 2 + ^ 3 ) • • • • ( 1 2 ) 
Tento obrat nám umožní provésti symmetricky celé řešení, kteréž 
jinak naráží na veliké obtíže. 
Bude pak 
obecně 
«! = «i — a 
a.2 = d.2 — d 
= d^ — d 
dk = «A d 
Í*2 — ^2 /I 
bz = ^z~^ 
bk = dft — ^ 
• (13) 
XXIV. 
