1-2 
Příklad. 
Předpokládejme vnitřní odpor i reaktanci generátoru rovnou nulle. 
^0 = o = 0. 
V praksi ovšem nelze tento předpoklad dokonale splniti, leda při- 
bližně. Činím tento předpoklad proto, abych provedl kontrolu dosavad- 
ních výsledků obecných. Při tomto předpokladu lze totiž některé veličiny 
snadno vyšetřili. 
Poněvadž generátor v tomto případě nespotřebuje žádného napjetí, 
musí napjetí fásové (generátoru) okamžité e<:t, maximální E, i efektivní e 
rovnati se napjetí síťovému eui = e' m, E = E\, e = e'k a intensita v k-té 
E . , e 
pracovní větvi maximální J t,= , efektivní 4 = a okamžitá iu — 
Ek Rk 
Jk sin {v t — k — 1 120“ — 03 k), kdež fásové posunutí proudu oproti napjetí 
určeno relací fg lo^ = . 
rk 
Vyšetřeme nyní příslušné veličiny z našich obecných vzorců. 
Bude dle ( 16 ) 
Qk 
p = 2 i- 
Vk 
q = E 
Rk = Rk 
Ze vzorců ( 18 ) jde 
rk 
E cos k — 1 120 “ 
sin k — ■ 1 ■ 120“ 
= ^-(cos w/j cos k 
Rk 
1 120“ — sin o 3 k sin k — 1 • 120“) 
E 
tedy = -^3- cos [lOk -\- k — ■ 1 • 120“) 
Rk 
a podobně sin {(Sk + k — 1 • 120“) 
Rk 
kdež jest dle ( 26 ) tg oj* = — . 
rk 
Z posledních rovnic jde = 
Dle ( 19 ) pak jest , 7 * 
£2 
'Ř?' 
Rk 
tudíž 
E 
Jk = -35- a pro efektivní f* = . 
Rk Rk 
Dle rovnice ( 24 ) jest vždy £'* = J* £*, tudíž v našem případě E\ = E. 
Pro efektivní napjetí jest pak ovšem také e'k = e čili e\ = eh = c\ = e. 
Z rovnice ( 19 ) jde dále 
Ih 
fg (pk = 
tg ( oj * ^ — 1 120 “) 
tedy 
(jp* = 03k + k — 1 120“ 
XXIV. 
