IC 
a\i = E' sin \y t — (qp^ — ca^)] = E' sin {v t — qp^ + íů) 
e\i = E' sin [v t — (qpg — Wg)] = E' sin {v t — (p^ a — 120®) 
e'si = E' sin [v t — — co^)] = E' sin [v t — (jr;^ + ca — 240®) 
Konečně efektivní napjetí síťové (pracovní) 
-y=-e-^ 
efektivní intensita pracovní i fásová 
J e e' 
ři _ z, — -- ^02 _ _ ř _ — _ ^ _ 
efektivní intensita síťová 
= i' 2 = í '3 = i ^ 
\ 2 ■ 
Tedy při stejném zatížení všech větví jsou i intensity i napjetí všech 
fásí stejné. Okamžité hodnoty mají rozdíl fásí 120® resp. 240®. 
Jestliže při stejném zatížení fásí lze ještě také položití = 0 (>o = 0 
a efektivní 
pak Á* = it, 
= E 
i 
e 
e’ = e, i' = i y Z. 
II. Spojení v generátoru i ve větvích hvězdovité (viz výkres). 
Označení ponecháme táž jako při spojení trojúhelníkovém. Jenom 
napjetí pracovní v ramenech hvězdy (zovu je též hvězdové) označím 
ještě e\i e\i e%. 
Pro elektromotorické síly jednotlivých fásí (slují též fásová napjetí) 
jest opět 
ej^t = E sin v t 
Cnt = E sin {v t — 120®) obecně Cki = E sin [v t — k — ^ 1 120®) 
63 ; = E sin (v t — 240®), 
jest tedy splněno v každém okamžiku 
c-yt “b e<yt -|- C 3 Í = 0 čili 2j Ckt — ^ i • (^ 1 ) 
Pro libovolnou větev proudovou bude 
Ckt — í^/í+1,1 = (^'0 "b "b (-^0 y ^Cj^t 
/ 1 \ * \ ! T \ T \ ^ 
(b) bí+i) í'A + 1, í + (Tq + Lk ( 1 ) — ec^t 
(I eCjj: ij^i 
Vzhledem ku — j — — bude po derivaci 
<t t C* 
XXIV. 
