•23 
Specielní případ hvězdového spojení. Všechny fáse zatíženy stejně. 
Zde jest 
= r.2^ = ^3 = (krátce) y 
Qi — Qi — Qz — 5’ 9 
tedy také 
= Á’2 = J^3 = krátce Ř^V [y^ + r)'^ + (po + 9 Ý 
Dle vzorce ( 39 ) jest vzhledem ku 
3 3 
^ sin k^l 12Q0 = 0 a ^ cos k^l . 120« = 0 
*=i 
k = i 
Dle ( 40 ) jest 
Si = 0 
s., = 0. 
^=3 
cos (O 
srn 03 
dle ( 41 ) 
dle ( 44 ) 
. 4=0 B = 0 
Wj = g>2 = ó> 3 = (krátce) oj 
Qo 9 
o 9 o + 9 _3 
‘ 1 -^ l> 
kdež a určeno vztahem ts a = 
Tq + r 
Značí-li 03 k posunutí fásové způsobené pouze vnější reaktancí ra- 
mene, jest 
tg o3k ~ “ tedy též cja = = O 3 = (krátce) co. 
Dle ( 42 ) a ( 42 ') jest 
[(^0 + /í — 1 . 1200 — (po + p) sin k — 1 . 1200] ^ 
= -g- cos (w 4- ^ ^ — 1 . 1200) 
A 
t(^'o "k k — 1 . 1200 _j_ g\^ ^ _ 1200] — 
= -5- sin (w + ^ — • 1 . 1200) 
A 
= V Uk^ 4- |3/4 = ^ = J^= J.2 = = (krátce) J. 
A 
Fásové posunutí proudu 
cos (jpft =-^ = cos (íí) 4~ ^ — 1 • 1200) 
J k 
odtud 
= é k — l . 1200 
pak bude okamžitá intensita 
ikt = Jk sin [v t — cfk) — J sin {v t — cj — k — 1. 1200) . 
Tedy při stejném zatížení jsou intensity všech ramen stejné a liší se 
ve fási o 1200. 
XXIV. 
