6 
Obsahuje pak tento kritický díl nejen saecularní členy v obyčejném 
slova smyslu, nýbrž i všechny členy, jichž argument (následkem blízkosti 
kommensurability) je od času neodvislý, které tedy postupují dle násobků 
I = ~ p I + q y = ip -{- q) n' t — p 11 1 — p o. 
Zní tedy naše differenciální rovnice pro hledanou intermediérní 
křivku pohybovou 
dL 
d[F] 
d A 
a [A] 
d t 
a A ' 
d t 
a L 
d G 
. 9 [A] 
dy 
d[F] 
dt 
3 y 
d t 
d G 
Užijme nyní operace Delaunay-Hill (srv. stran bližšího 
H i 1 1, On the extension of Delaunay’s Method in the lunar theory to the 
generál problém of planetary motion. Transactíons of the American Mathe- 
matical Society, Vol. I., p. 205 — '24:2, 1900), která se zde jeví v podobě 
následujících kanonických, lineárních a kontragredientních substitucí 
Jí = P ^ -d- qr = t, L = — p 
V;, = ž, G = q x^ 
yi = — p ^ -i- qy ^ L L = ^p x^ 
X-2 = ~~L — ~ d" q ^1 ~h ^2 • 
I. Xi = 
G 
X2 = L 
p G 
II. % = 
P 
Sledujme napřed substituci I. Nový pohybový systém zní: 
d 
a[F] 
d y\ 
d[F] 
d t 
a jy 
d t 
a x-^ 
d X.2 
^0, 
dy’2 
a [F] 
d t 
9y2 
d t 
a Vg 
druhá z rovnic dává ihned integrál 
X 2 = qL-\-pG={q-\-p)kya — ■ p k V a ^ \ — e- = konst. . (I.) 
a systém redukuje se na jediný stupeň volnosti. Po integraci téhož ob- 
držíme ze čtvrté rovnice jednoduchou quadratiirou: 
>'2 
KF] 
3 
d t . 
XXXIV. 
