20 
Při tom kladeno pro stručnost q ^ u m' n (srv. § 2.). Nadtržená 
písmena značí onu hodnotu funkce, pro kterou rj — 0. 
Bychom nyní vysvětlili, jakým způsobem bylo píd cpiantitativní 
diskussi periodických tvarů pohybových postupováno, všimněme si pod- 
mínek, za kterých existují. 
Obě rovnice obsahují tří proměnné e, a {n), l, tedy jediný parametr, 
který je jinak libovolný. Klademe-li = 0 neb ^ = jt, disponováno již 
jednou proměnnou, ale bude též o jednu rovnici méně. V těchto případech 
jedná se o tak zvaná periodická řešení symmetrická, pro něž stává pak 
jediná rovnice podmínečná (II), která dává vazbu mezi e, a. Pro jednotlh á e, 
jež volíme za parametr, dává relace (II) příslušná a {n) — • v našem případě 
po rozvoji dle rj — 'prostřednictvím této veličiny. I je pochod následující; 
Pro volené e v Sundmanově oboru konvergence určíme dle (II), která 
má tvar 
neznámou t]. Jakmile známo tj, obdržíme ihned hlavní charakteristika 
pohybů periodických /, g, n pomocí hořejších výrazů analytických jako 
funkce rj, e. Počet bude zcela rychlý a schematický (po způsobe efemeridy 
spořádaný), neboť snadno postřehneme, že se mění pro různá rj, e pouze 
funkce N. Jest pak schéma počtu 
Byly to relace (II) (§ 1.) a dále rovnice (III) § 1. 
2J i Di s i n f i = 0 
(III). 
L í/2 M N,= 0, 
— M Vm2 — 4 L N 
2 L 
M = ~ 
+ 
(/) + 2) (4 ý + :l) + 2 ý + 3 ^+2 
Q = a m' 11 
A" = pn — {p 2) -f- 2 / -h ý 
XXXIV. 
