4 
a 
^ d Hz 1 d 
c d t r dr ^ 
1 
c 
1 
c 
\ 3 t 
-j- 4 jr (7 E^’j 
+ 4 :r (7 
1 Ml 
Z' 9 <jp 
dHz 
1 Ml 
ř 9 qp 
První systém odpovídá případu, kdy dopadající vlna jest polariso- 
vána k osám obou válců kolmo, kdy tedy kmity elektrické síly se dějí 
k nim parallelně. V tom případě jest totiž v dopadající vlně E, ^ Ecp = 0, 
a ze symmetrie jest patrno, že totéž platí jak pro vlny na obou válcích 
odražené, tak pro vlny lomené dovnitř, takže jest všude výsledná elektrická 
síla rovnoběžná s osou z. Z první rovnice (2') plyne pak, že jest i = 0, 
a všechny rovnice (2') jsou nyní splněny identicky, takže zbývají jen 
rovnice (2). Je-li naopak dopadající vlna polarisována paralelně s osami 
obou válců, elektrická síla tedy k nim kolmo, jest opět magnetická síla 
s osami válců parallelní, takže v dopadající vlně jest pak Hy= H^ = 0, 
a jest patrno, že to platí všude. Z toho plyne = 0, a nyní jsou rovnice (2) 
identicky splněny. 
Přikročme nyní k řešení jednotlivých případů. 
A. Oba válce vedle sebe. 
1. Dopadající vlna jest polarisována kolmo k osám válců. 
V tom případě tedy platí rovnice (2). Poněvadž jde o děje čistě 
periodické, klademe 
Ez=Zé^^^ 
2 Jř 
kdež jest oj = , r značí periodu kmitů. Komplexní veličiny Z, P, <3>, 
Z 
jež v dalším budeme nazývati krátce amplitudami, nechť jsou na t ne- 
závislé. Po dosazení do rovnic (2) a zkrácení obdržíme 
1 
c 
[i 7t G -k i s oj) z = 
1 9 
r d r 
(r Ů) — 
1 9P 
r ^ qj 
c 
coP 
1 9Z 
r o (p 
l 10 0 = 
c 
9Z 
. . . . (3) 
Dosadíme-li nyní z posledních dvou rovnic za P a 0 do rovnice 
první, obdržíme differenciální rovnici pro Z ve tvaru 
1 9 / SZ \ 
r Ti V 
+ 
1 dT 
;-2 a 
k^Z=0 
(f- 
A)> 
XLI. 
