9 
Komplexní amplituda výsledné síly elektrické v prostoru mimo 
válce jest pak 
Čili po dosazení 
+ Z, An [Qn {ki r') cos n <jp' + ( — 1)" (}„ {k^ r" cos n (p"] 
71 — 0 
...( 12 ). 
+ Z Bn [Qn [ki y') sin n qp' + ( — {k^ r") sin n qp"] 
71=1 
Ve výrazech pro vlny lomené do válců mohou se vyskytovat! jen 
Besselovy funkce prvního druhu, poněvadž všechny ostatní stávají se 
nekonečně veliké pro r = 0, což ovšem nastati nesmí. Jest tedy tu 
kdež C„ a Z)„ jsou nové konstanty. Pro vlnu lomenou do pravého válce 
klademe pak 
00 
Z.^' = Z {Cil cos n qp' + D„ sin n cp') Jn {ko y’) .... (1.3) , 
■n =0 
podobně vlna lomená do levého válce jest dána výrazem 
Zj" = Z ( — 1)'* [Cn cos n qp" — Dn sin n q-") Jn {k., y") . . . (13'), 
!!=0 
při čemž v tomto druhém výrazu jsou již konstanty voleny tak, aby byla 
splněna dříve zmíněná podmínka symmetrie; dále k.^ značí hodnotu kon- 
stanty k definované rovnicí (5) v prostoru uvnitř válců. 
Zbývá tedy nyní ještě stanovití hodnoty konstant Z,,, Bn, Cn a D,, - 
Ty plynou z podmínek, jež musí býti splněny na povrchu obou válců, 
a dle nichž tangenční složka elektrické i magnetické síly musí se měnit i 
spojitě při přechodu z prostoru vnějšího do vnitřního. Ze symmetrie všech 
výrazů jest patrno, že, vyhovíme-li podmínkám hraničným na povrchu 
válce jednoho, budou již splněny podmínky i na povrchu druhého válce, 
takže stačí se omeziti na válec jediný, na př. na pravý; v dalším pak po- 
lárními souřadnicemi y a qp, na něž jsou vztaženy Maxwellovy rovnice (2), 
budeme rozuměti souřadnice y' a r//, jichž vrcholem jest střed pravého 
válce C'. Poloměr válců označíme q, pak musí pro y' = (j a pro každé qp' 
platiti 
Z, = Zý ^1 = ^2 (li). 
kterážto druhá podmínka dá se také psáti vzhledem k rovnicím (3) ve 
tvaru 
j_ 3 Z, ' 
3 y' 3 r' 
(14'). 
XLI. 
