IG 
dále jest 
. % 
Qii — ^ J n j 
při Čemž Besselovy funkce /v„ a Jn jsou pro reálné argamenty_^j^ r' a r'" 
taktéž reálné. Dosazením do rovnice (12) a rozloučením části reálné a imagi- 
nárné obdržíme 
kdež jest 
M — cos k^y + P N = sin k^y + Q, 
P = 2J K„ {k^ r') {a,i cos n r/>' + /ki sin n rp') 
n—0 
CT 
+ Jn {ki r') {pn cos 11 (p' + sin 11 rp') 
^ n = 0 
X 
+ 27 ( — 1)” /v„ (kj^ r") {cc,i cos 11 fjp" — ji,i sin n cp") 
Ji = 0 
7t 
+ ip 27 ( — 1)" J„ {k^ r") {pn cos n rp" — sin n rp") 
( 22 ) 
• (22'), 
Q =-• 27 Kn {ki v') {■}'„ cos 11 rp' d,i sin ii (f/) 
n = 0 
7t o® 
^27 Jn [k^ r') {a„ cos n rp' + l^n sin n rp') 
í !=0 
00 
+ 27 ( — 1)" Kn (^1 r") {}’n cos n rp" — sin n rp") 
n = 0 
7T ^ 
— JJ ( l)" Jn [k\ y") [cCn COS 11 rp" /3„ siil 11 rp") 
2 , 1=0 
a z toho plyne dále 
M'^ + = 1 + + <2“ + 2 (P COS kj^y P Q sin k^y) . . . (23) . 
Obecná diskusse těchto vzorců je patrně nemožná; značné zjedno- 
dušení však nastane, omezíme-li se na případ, kdy vzdálenosti r' a r" 
pozorovacího místa od obou válců jsou tak veliké proti délce vlny X, 
že Besselovy funkce Jn a /v„ v rovnicích (22) a (23') dají se vyjádřiti 
asymptotickými vzorci (11). Klademe-li tu 
(24), 
obdržíme po snadném počtu pro P a. Q výrazy, jež možno psáti ve tvaru 
P = ^ yA (i,- cos z,// + G' sin tli') + A y^_. (F" cos i>" + G" sin rp"), 
Q 
[G' cos rp' — F' sin rp') + 
1^ i/A 
2 
(G"cos rp"—F" sin rp"),. 
Xi- T 
