38 
interferenční pruhy nikdy nevznikají; střední intensita pole tu bud neustále 
klesá nebo stoupá, nebo nanejvýš spočátku klesá, až dosáhne mhiima, 
pak bez ustání stoupá. Naproti tomu hodnoty měřením získané ukazovaly 
s počátku periodické změny intensity, a teprvé v bodech od válce značněji 
vzdálených nastalo neustálé stoupání, po případě klesání intensity. Tyto 
odchylky vykládají autoři zpětným působením thermoelementu na válec, 
a my se nyní pokusíme o bližší jich vysvětlení. 
Za tím účelem mysleme si thermoelement nahražen nekonečně 
dlouhým, válcovým drátem, poloměru velmi malého; ohyb dopadajících 
vln vzniká pak účinkem obou válců a, měříme-li intensitu pole bud za 
válcem nebo před ním (vzhledem ku směru, jímž se šíří dopadající vlna), 
je patrno, že máme případ právě uvažovaný. Jde-li tedy na př. o intensitu 
pole za válcem, pak levý válec (viz výkres, str. 6) nám nahražuje thermo- 
element, takže q” jest velmi malé. Rovnice (37) a (37') se pak velmi 
zjednoduší, poněvadž, jak již několikrát řečeno, koěfficienty s rostoucím 
indexem klesají velmi rychle k nulle, a stačí úplně, podržíme-li jen první 
z nich, Bq, jenž odpovídá stálému členu. Neznamená to vlastně nic jiného, 
než předpoklad, že v rozsahu tak tenkého drátu intensita pole jest kon- 
stantní, nezávislá na cp". Vyloučíme-li nyní z těch rovnic koěfficienty C„ 
obdržíme pro hodnoty tvaru 
Aq = Bq ~ + 7í, atd., 
kdež jest 
= Qo n) 
... ( 4 *)'"), 
= i {k^ a) m^, atd. 
Koěfficienty atd. patrně odpovídají zpětnému účinku thermo- 
elementu na válec, kdyby ho nebylo, bylo by jednoduše Aq = ;;í„, A^ = m^, 
atd. Z rovnic (40) a (40') zbývají nyní jen dvě první; dosadíme-li do nich 
za Aq, A^, atd., můžeme z nich stanoviti koěfficienty Bg a Z)„. 
Úchylka galvanometru spojeného s thermoelementem jest úměrná 
čtverci intensity proudu v thermoelementu indukovaného, a tedy i čtverci 
intensity pole, resp. jeho časové střední hodnotě. Intensita pole uvnitř 
thermoelementu jest dána rovnicí (36"), zanedbáme-li v ní členy závisející 
na qp", máme jednodušeji 
Z,” = D,J,{k,r"), 
místo čehož vzhledem k tomu, že v celém rozsahu válce pole se mění 
velmi málo, možno bez veliké chyby zavésti hodnotu odpovídající ose 
-V {py)'^o{P.)- vAAPy)J. (A.) 
iPi) Jo {P2) — n Qo [PP Jo (Ai) 
. JP i PP Ji (A.) ^ rj J, ipp jp (/),) 
" <?/ (/>i) 'A (A) - n Q, (ýi) JP ipp 
XLI. 
