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Si nous portons les températures en abscisse et les hauteurs 
capillaires en ordonnée, nous obtiendrons les diagrammes B 
(v. tableau). 
Les courbes qui correspondent à cette expérience ont été 
tracées en traits pleins. 
Nous en avons rapproché et réduit à la meme échelle, celles 
que nous avons trouvées par le premier procédé (1'® partie). 
Elles sont figurées en pointillé. 
Ce qui frappe immédiatement quand on examine les dia- 
grammes B, c’est le changement de courbure donné par les 
deux procédés diiïércnls d’expérimentation. Celui-ci ne peut 
guère provenir d’une erreur d’observation, car il se reproduit 
dans toutes nos expériences avec une constance remarquable. 
Ce phénomène pourrait peut-être s’expliquer en admettant 
que la tension superficielle d’un liquide en contact avec l’air 
ambiant est diiïérente de la tension superficielle d’un liquide en 
contact avec sa vapeur. 
Si nous prolongeons les différentes courbes jusqu’à l’axe des 
abscisses, nous obtenons pour nos difiérentes solutions les 
températures critiques suivantes ; 
Numéro de la solulion. 
1 Eau dislillée. 
n 
lit 
IV 
V 
VI 
VII Alcool absolu. 
Température critique. 
330“ 
3-24“ 
319» 
313“ 
312“ 
302“ 
227“ 
Ces résultats corroborent ceux déjà connus et se rapprochent 
sensiblement de ceux trouvés par M. le D' F.-V. Dwelshauvers- 
Dery (*). 
(’) A'oie relative à la température critique des mélanges, 1895, p. ". 
(Extrait des Bl'Ll. de l’Acad. rov. de Belgique, o* série, t. XXIX, n“ 2, 
1895.) 
