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Ces résultats théoriques étant obtenus, voici maintenant un 
tableau des résultats observés pour le plomb : 
PRESSION. 
1 O 
1 9^ 
4C» 
60» 
e 
O 
00 
dOO» 
120» 
140» 
ICO» 
O 
00 
220» 
2200 kg. . 
8 
7, S 
7 
6 
O 
Ko 
4 
3,0 
3 
2 
2600 id. . 
6 
- 
8’/4 
4 5/4 
- 
4 
— 
- 
3 
2 
3000 id. . 
0 
— 
i 
— 
3 
— 
2 
1 
Les chiffres indiqués dans les colonnes ci-dessus expriment 
des millimètres. En comparant ce tableau avec les courbes obte- 
nues, et négligeant de légères erreurs d’observation, nous voyons 
que la loi énoncée se vérifie pour ce corps. 
Il s’agirait maintenant de savoir si la loi est générale et si elle 
se vérifie également pour d’autres corps. A cet effet, nous nous 
sommes servi des métaux suivants : l’argent, le platine, le palla- 
dium, le cuivre, l’or, le zinc, l’aluminium, l’étain et le fer. Avec 
cette série de dix métaux, nous pouvons aisément en déduire 
l’exactitude de la loi trouvée pour le plomb. 
Nous pourrions recommencer pour chacun de ces corps le 
raisonnement que nous avons fait précédemment pour le plomb, 
mais nous nous bornerons à dresser uti tableau contenant tous 
les résultats observés et les diagrammes que nous avons obtenus. 
Il y a cependant pour certains de ces corps certaines anoma- 
lies que nous allons d’abord donner sous forme de remarque. 
D’abord le zinc. 11 se comporte comme le plomb, avec cette 
différence que les courbes de variations des hauteurs avec les 
pressions s’abaissent moins rapidement que pour le plomb et 
qu’elles ne deviennent une droite qu’à partir du moment où l’on 
exerce une pression de 2200 kilogrammes; cette droite devient 
asymptotique à l’axe de x, à partir du moment où la pression 
est d’environ 3200 kilogrammes. 
