88 
Als Grenzebene der zwei Körper wählen wir die X Y> Ebene. Dann 
verlangen die Grenzbedingungen der Maxwell sehen Theorie z. ß. die Stetig- 
keit von A, B, r und X. 
Lassen wir die Reflexion zunächst unter beliebigem Einfallswinkel statt- 
finden und wählen als Einfallsebene die X Z- Ebene, so wollen wir die ein- 
fallenden Komponenten parallel der Einfallsebene mit Ep0 undEp(^) (entsprechend 
den zwei existierenden Wellen), die senkrecht zur Einfallsebene mit Eg0, Es(*) 
bezeichnen, und entsprechend für die reflektierten RpO), Rp(^), Rs(0, Rs(*) und 
für die durchgehenden DpO), Dp(^), DgO) und Dg0 einführen. 
Die beiden Brechungsindices des ersten Mediums seien nj0 und nj(*), die 
des zweiten ngO) und ngC*); sie sind im allgemeinen komplexe Größen. Unter 
Hinzunahme der MAXWELLschen Gleichungen: 
da d Q ö B 
dt ~ d Y ~ d z 
d Ä dY dz 
dt ~ dZ ^ dZ 
nehmen dann die Grenzbedingungen die folgende Gestalt an: 
Ep(‘) + Bp0 + ,7^) R,p(i) + Rp0 = „{(t) Dp« + 7^ Dp« 
fi," { Ep« + Ep« — R « — Dp« } — i d, ß/ { Dl« Ep« + n,« Es« — 
n,(D Rs« - n,« I = { Dp« + Dp« } - i dj ß/ { u^« Ds(‘) 
+ n,« Ds«) 
I rl I 1 1 
E (2) 
ß/ j Es(D + Es« + Rs« + Rs« I © I Ep« -f- ^ 
I nj(^) 
+j^,E,m+ ‘ 
I>2« 
Rp« = ß/ Ds« +Ds« +i 
@9 1 n 9 O) 
n^ (') 
^ Ds«-! ^ 
n , « 
Ds(^) 
ß/ ©1 { Di(‘) Es« -t- Dl« Es« — ni(D Rs« — n,« Rs« } -f 2 i d, { Ep« -|- 
Ep« — Rp« — Rp«} = ß/ ©,{d2« Ds« + %« Ds«} + 2i d2{Dp«-fD «} 
Hierin ist für den Augenblick zur Abkürzung gesetzt: 
d^ 
Definiert man die oberen Indizes der Wellen durch die Festsetzungen: 
Uh(0 
y 0h Sil 
0h Sih 
-dh 
dh' 
nh(^) = 
y 0h *4" d 
0h Sih 
dh^ 
so hat man zu setzen: 
EpO) = — i Eg(L 
RpO) == — i RgO) 
Dp« = — i Dg(4 
Ep(')= + i Eg(2) 
Rp(2) = + i Rs0 
D 0 = + i Dg(*) 
