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Wir wollen nun folgende Abkürzungen einführen: 
EsW + Bs0 == B' Bs(‘) — Es(^) = B" 
Rs(‘) + RsW = R' Rs(‘) — RsP) R" 
Ds« + DsP) = D' Ds(i) — .. n" 
Die p-Amplituden können dann aus den Grenzbedingungen eliminiert 
werden. Man erhält: 
y®i ß, B" + dl E'+ ]/ ©1 ßi R" 4- djR' = y©,ß2 D" 4 dj D' 
r 
y 
y©i ßi B" 4 d, E' — y©i ßi R" — djR' 
y@A D"4d2Ü' 
ßl 
y ©1 ßi E^ “f" dl E^^ 4 T ©i ßi R^ 4 dl R^^ 
y®2ßä D^4~d2 D 
ff 
^2 
©2 
^ ©, 
y ©1 ßi B' 4 dl B"— y©i ßi R' — dl R" == y©2.Ö2 D'4-dä D 
Setzt man zur Abkürzung: 
ff 
l/ ßl ®2 
r ß2 ©. 
d. 
1 4 
} 
— ^1, 1 + 
@2 
V, 
i^2 
so erhält man zwischen B und R die Beziehungen: 
— r { B" + ^1 E' } = R" 4- ^1 R' 
r { B' 4- ^1 E" } = R' 4-^1 R" 
Also: r [1 — { B' — E" } = [1 + .9-,] { R' f R” } 
r [1 + ^i] { E' 4 E" } = [1 — ^,] { R' — R" } 
Hieraus folgt, daß nur dann das reflektierte Licht zirkular polarisiert 
ist, also R' = + R" 
ist, wenn E' = + E" 
gilt, also wenn das einfallende Licht zirkular polarisiert ist. 
Für das durchgehende Licht gilt: 
^ j 0, E" + dj E' j = 
p 
2 
tf 
also: 
P 
= >^©2 D " + d 2 D ' 
yß, ®i B' f dl B" I = y©y;fl2 d' 4 d2 d 
2 (yß, ©1 4 dl) 
. , r {b' + E"} = D' -I D 
P (y^öj ®J 4 dj) 
ff 
2 (yß, ©1 — dl) 
1- {e' — E"} =. D' 
p (yß2 ©2 — dj) 
D 
ff 
3 
