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4. Sitzung am 16. Februar 1916. 
Der Direktor eröffnet die Sitzung, begrüßt die Anwesenden, insbesondere 
die neu eingetretenen Mitglieder. Darauf hält Herr Privatdozent Dr. 
Försterling einen Vortrag über 
„Neuere Methoden der Dreifarbenphotographie'^^) 
mit Vorführungen von LüMIERE-Aufnahmen. 
Das Licht besteht aus elektromagnetischen Wellen. Solche Wellen sind uns 
bekannt aus den drahtlosen Telegraphien, wo die Wellenlänge viele Kilometer beträgt, 
bis herab zu den Röntgen - Strahlen mit einer Wellenlänge von zirka 0,0000001 mm. 
Das sichtbare Gebiet umfaßt nur einen kleinen Teil dieser uns bekannten Schwin- 
gungen. Wir empfinden mit dem Auge solche elektromagnetischen Wellen als Licht, 
wenn die Wellenlänge rund zwischen 0,0008 und 0,00035 mm liegt. Das Licht ver- 
schieden langer Wellen empfinden wir als verschiedene Farben. Bei einer gegebenen 
Gesamtintensität muß z. B. eine ganz bestimmte Verteilung dieser Intensität über die 
verschiedenen Wellenlängen vorhanden sein, die Energieverteilung muß im Spektrum 
eine ganz bestimmte sein, damit wir das Licht weiß nennen. Fällt nun weißes Licht 
auf einen Körper, so werden die verschiedenen Wellenlängen im allgemeinen ver- 
schieden stark reflektiert; im Vergleich mit dem normalen weißen Spektrum werden 
jetzt gewisse Wellenlängen zu viel Energie haben. Diese werden dominieren, der 
Körper wird uns farbig erscheinen. 
Wollen wir ein vollkommen naturgetreues Bild des Körpers haben, so wäre das 
Idealste, wenn jeder Punkt des Bildes beim Betrachten im weißen Licht genau die- 
selben Schwächungen der einzelnen Wellenlängen hervorruft, wie das Original; oder 
mit anderen Worten, daß das von einem Punkt des Bildes reflektierte Licht dieselbe 
spektrale Zusammensetzung hat, wie das von dem entsprechenden Objektpunkt aus- 
gehende. Haben wir eine Methode, das Ziel wenigstens näherungsweise zu erreichen? 
In der Tat strebt die LiPPMANNsche Methode der Farbenphotographie danach, 
diese Forderung zu erfüllen. Sie baut sich auf der Theorie der Reflexion des Lichtes 
an einer planparallelen Platte auf. Haben wir eine solche Platte von der Dicke d, 
so kommen die an der Vorder- und Rückseite reflektierten Strahlen zur Interferenz; 
sie verstärken sich — das reflektierte Licht hat also ein Maximum — , wenn die 
2 d 
Wellenlänge A = ist, und h eine ganze Zahl =. 1 , 2 — bedeutet. Hätten wir 
also eine Methode, an jeden Punkt des Bildes eine oder besser noch mehrere hinter- 
einander liegende, planparallele Platten mit entsprechendem Reflexionsvermögen her- 
zustellen, derart, daß die halben Plattendicken gleich den belichtenden Wellenlängen 
wären, so hätten wir annäherungsweise unsere Forderung realisiert. Denn nach dem 
Gesagten würde uns jedes System von Platte von der Dicke d^ im reflektierten Licht 
die Wellenlänge 2 dj^ = geben, während die anderen Wellenlängen sich durch 
Interferenz mehr oder weniger zerstören. Die nähere Diskussion würde ergeben, daß 
es gut ist, von jeder Lamellendicke möglichst viel Lamellen zu nehmen, da solche 
einmal mehr Licht reflektieren und dann vor allem, das reflektierte Spektrum 
reiner wird. 
Wir können solche Lamellensysteme nun in der Tat rein photographisch her- 
stellen. unter Benutzung stehender elektrischer Wellen. Die Platte wird durchs Glas 
belichtet, während die Schicht direkt auf einem Quecksilberspiegel aufliegt. Die auf- 
fallende und reflektierende Welle zusammen ergeben in der photographischen Schicht 
eine stehende Welle, d. h. eine Lichtbewegung, deren Knoten und Bänder dauernd an 
1) Vgl. das Referat von Herrn Prof. Kalähne in der Sitzung vom 8. Januar 1908. 
