XV 
Substanzen am frühesten, deren molekulare Eigenscliwingungsfrequenz am größten ist. 
Eine anschauliche, molekiilartheoretische Deutung dieses Verhaltens auf Grund der 
uns bekannten Gesetze der Mechanik zu geben, gelang bisher nicht, wohl aber ver- 
danken wir den theoretischen Arbeiten von Planck und Einstein, sowie von Born 
und V. Karmann und von Debye und den experimentellen Arbeiten besonders von, 
Nernst und seinen Schülern eine mathematische Formulierung des A^erlialtens festei" 
Körper auf Grund der PLANCXschen Annahme, daß sie die zugeführte Wärmeenergie- 
nicht stetig, sondern nur in diskontinuierlichen, der jeweiligen Schwingungsfrequenz’: 
proportionalen Beträgen aufzunehmen vermögen. Vom mechanischen Standpunkte- 
noch unverständlicher als das Verhalten der festen Körper erschien das auf Ver- 
anlassung von Nernst durch Eucken untersuchte Verhalten des zweiatomigen Wasser- 
stoffes bei sehr tiefen Temperaturen: Die Versuche zwangen zu dem Schluß, daß die?- 
Ivotation der Wasserstoff moleküle bei sehr tiefen Temperaturen aufhört. Der An- 
v/endung der PLANCK-EiNSTEiNschen Quantentheorie stand hier die Schwierigkeit im 
Vv’ege, daß der Unstetigkeit der Energieaufnahme eine Unstetigkeit der Eotations- 
frequenz entsprechen müßte, was noch weit unbegreiflicher wäre als das Verhalten, 
der festen Körper. 
Der Vortragende zeigte nun, daß diese Schwierigkeit verschwindet, wenn man 
berücksichtigt, daß ein Wasserstoffmolekül, wie wir aus seinem optischen und 
magnetischen Verhalten schließen müssen, von Elektronen umkreist wird, so daß es- 
Ivreiseleigenschaften besitzen muß. Es hat infolgedessen eine bestimmte Eigen- 
schwingungsfrequenz, die der regulären Präzession des kräftefreien Kreisels entspricht,, 
und wird daher durch einen Stoß nicht zu Kotationen, sondern zu Schwingungen ver- 
anlaßt. Dieses Verhalten 'wurde an einem Kreiselmodell eines Wasserstoffmoleküls- 
demonstriert. Die Frequenz der Schwingungen des Wasserstoffmoleküls ließ sich aus- 
den optischen Eigenschaften in guter Übereinstimmung mit dem aus der spezifischen. 
Wärme folgenden Werte berechnen. 
So ist das von dem allgemeinen Gleichverteilungsgesetz der Energie abweichende 
Verhalten der festen Körper und der zweiatomigen Gase wenigstens auf dieselbe- 
Grunderscheinung, das Vorhandensein von Eigenschwingungen, zurückgeführt. Es 
fragt sich, ob wir nun nicht doch einige Hoffnung haben, dies Verhalten molekular- 
theoretisch vom Standpunkt unserer normalen Mechanik verstehen zu können. Das 
erscheint in der Tat wohl möglich, wenn wir die Bedingungen der Erregung schwin- 
gender Systeme durch Stoß näher ins Auge fassen. Soll eine kräftige Schwingung' 
erregt werden, so ist es notwendig, daß die Berührungszeit beim Stoß klein im Ver- 
gleich zu der Schwingungsdauer sei, andernfalls gibt der schwingende Körper den 
größten Teil der erhaltenen Energie an den reflektierenden, stoßenden Körper zurück.. 
Die Stoßzeit ist aber kürzer bei dem Stoß durch schnell bewegte, als bei dem durch- 
langsam bewegte Körper; nur ein Teil der Stöße wird also Energie an den schwin- 
genden Körper übertragen. Für die Übertragung der Energie vom schwingenden 
Körper auf freibewegliche Körper aber existiert diese Beschränkung nicht. So über- 
sieht man, daß ein schwingungsfähiges System mit hoher Frequenz im allgemeinen 
durch Stoß weniger Energie auf nimmt, als ein solches mit kleinerer Schwingungs- 
frequenz. Das entspricht aber dem Wärmeverhalten der festen Körper. Das molekular- 
theoretische Problem hat also in mancher Beziehung Ähnlichkeit mit dem der Schwin- 
gungserregung einer Klavierseite durch den Schlag des Hammers. Erst eine exakte- 
Durchrechnung des komplizierten Vorganges kann eine sichere Basis für diese quali- 
tative Erklärung auch in quantitativer Hinsicht bringen. 
An den Vortrag schließt sich eine interessante Aussprache. Der Direktor 
dankt dem Vortragenden und schließt die Sitzung, 
