Künstliche Schiebung iiu Titanit. 
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hard herausgebrochen werden konnte. Die Binnentaler Zwillinge 
zeigten {lOÜ} (oft wie angefressen), {102} (meist durch Vizinalflächen 
ersetzt), {001}, {112}, {Hl}, {131} (selten) und {221} (selten; 
gestreift //[HO]); der Gottharder Kristall war von {102}, {100}, 
{001} und {112} begrenzt. Die fünf Präparate waren tafelig // {100}, 
{001} oder {102} und 1 — 3 mm dick sowie etwa 5 — 6 mm breit 
und lang. Als Einbettungsmittel für die Pressung wählte ich wieder 
Schwefelpulver, das im Stahl-Hohlzylinder um den Kristall herum 
festgestampft wurde. Die Tafelebene des Präparates lag stets 
normal zur Achse des in den Hohlzylinder genau passenden Stahl- 
stempels, so daß der Pressungsdruck _L {lOO}, {OOl} oder {102} 
gerichtet war; dieser wurde binnen 20 — 60 Minuten von Null auf 
3000 — 12 000 Atmosphären gesteigert und dann sogleich binnen 
wenigen Minuten auf Null herabgesetzt. 
Nach der Pressung zeigten die Flächen (100), (102), (T12) 
und (131) je ein System paralleler Streifen, welche überall auf 
Gleitung längs einer und derselben Stellung Kj hinwiesen. Da 
eine Absonderung // K^ anscheinend nicht auftrat , wurde die 
Orientierung dieser Ebene aus deren Spuren auf der Kristallober- 
fläche, also aus jenen Streifen erschlossen. Die Tabelle A ent- 
hält die auf vier verschiedenen Kristallflächen (p q r) gemessenen 
Winkel o, welche die Spur [K, , (p q r)] mit je zwei in (p q r) 
liegenden Kanten [u v w] des Kristalles bildete , sowie die für 
Kj = (1, 1,0.41083) berechneten Werte jener Winkel. Die Über- 
einstimmung ist befriedigend, da die Flächen (pqr) von vornherein 
nicht ganz eben und infolge der Pressung z. T. verbogen, z. T. 
von Sprüngen durchsetzt waren. Sonach bildet Kj mit (100), (010), 
(001) und (131) der Reihe nacli die Außenwinkel 31“ 39', 6l“47', 
51® 43' und 73® 21'. 
Ist Kj die Gleitfläche einer Schiebung // — [HO] mit 
Kg = (131), so geht jede Kristallfläche (pqr) in eine Fläche (p'q'r') 
über und es ist 
(1) p' : q' : r' = — (p + q) : — (3 p — q) : — (p — q -f 2ri, 
wobei das Achsenkreuz eine halbe Umdrehung um a, = [HO] er- 
fährt. Tabelle B enthält die hiernach berechneten Winkel 
/\ /\ 
Kl (pqr) = T ‘ind K, (p'q'r') = (p‘ sowie die gemessenen Neigungs- 
winkel {<p — (fi‘) zwischen (pqr) und (p'q'r'). Die Übereinstimmung 
ist ausreichend; die Lamellenoberflächen (p'q'r') lieferten z. T. 
Spiegelreflexe, z. T. nur Schimmerreflexe. 
Die in der Gleitfläche Kj entworfene stereographische Pro- 
jektion der Flächen (p q r) und (p' q' r') nebst Kg und a, (siehe 
Textfignr) erscheint zweckmäßig zur Veranschaulichung und 
/\ 
Kontrolle der Neigungswinkel (p qr) (p' q' r') = (q> — q)') und ihres 
Vorzeichens. Nachdem man die Pole der Flächen (p q r) eingetragen 
