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grossières, sur des objets volumineux en courant ascendant. Voici 
par contre des résultats assez précis de laboratoire : 
P 
8 
Vc 
Vc 
Wo 
Pierre ... . 0.180 
1.6 
25/5 em/sec 
20 cm/sec 
21 cm/sec 
Manioc 0.245 
1.16 
13 
10 
7.5 
Dans ce tableau, Yc est la valeur calculée : Ve est la valeur 
expérimentale de la vitesse de chute et Wo est la valeur pour la- 
quelle l’objet reste en suspension à niveau constant (u = o). 
Si on prend le cas de sphères de même densité, la formule (5) 
peut s’écrire : 
( 7 ) 
g D 
(S-d) 
d 
D étant le diamètre de la sphère. 
La courbe (fig. 5) est une parabole. Elle indique que pour aes 
particules très fines, la vitesse de chute est très petite, mais en 
général d’autresi causes viennent encore ralentir cette chute 
(théorie des dispersions). Pour les grands diamètres, elle tendrait 
à admettre de très grandes vitesses, mais il est évident que .la 
viscosité du fluide entre alors sérieusement en jeu et que la 
courbe tend à être parallèle à l’axe des D. 
Dans le cas des parallélépipèdes rectangles à base carrée, j’ai 
obtenu (6 étant le côté de la base en cm. et E l’épaisseur) ; 
b 
E 
Vc 
Ve 
1 X 1 
0.2 
6.8 
3.9 
0.7 X 0.7 
0.4 
9.7 
5.8 
0.6 X 0.6 
0.6 
12 
7.0 
0.65 X 0.65 
0.65 
12.4 
12 
Les valeurs expérimentales s’écartent d’autant plus de la 
valeur calculée que le solide est mince, la masse étant égale. Cela 
s’explique par la nécessité de déplacer une masse plus considé- 
rable d’eau, surtout pour les éléments centraux. 
Cette théorie peut être étendue au cas où le corps est immo- 
bile alors que le fluide se déplace. Dans la formule (3) mg doit 
être remplacé par la force de réststance R du corps. Le terme m g 
