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s’annule. Le terme suivant est à affecter du coefficient k introduit 
dans (5). Par suite, on peut écrire : 
(9) R = K-S. d. 
2 
En posant K A, on retrouve la formule d’Eiffel (Cf-Lecornu 
T 
Cours de mécanique Tome III) : 
R = A d S v^ 
Dans les cas de sphères placées dans un cornant d’air ; K, 
varierait de 15 à 50 et sans doute davantage pour les faibles dia- 
mètres. Il se maintiendrait à 15 pour des vitesses suffisamment 
élevées. 
Appliquée au navire, cette théorie montre que dans les grandes 
lignes le navire offrira d’autant moins de résistance à l’avance- 
ment que sa section principale sera faible, c’est-à-dire que pour 
un tonnage déterminé, il devra être très allongé. La pirogue à 
balancier est en fait un fort bon engin où le balancier assure 
une stabilité que la forme effilée ne permet pas d’obtenir. 
in. — Les dSspersBons 
A moins de circonstances particulières (égalité de densité, par 
exemple), les dispersions n’offrent quelque apparenv.e de stabilité 
et n’attirent de ce fait notre attention que lorsque les corps dis- 
persés sont très nombreux, et très ténus. Par exemple, les parti- 
cules d’une suspension doivent généralement être inférieures à 
5/100® de millimètre. Au-dessous de 4 fi, elles sont douées de mou- 
vements broiwniens qui concourent quelque peu au maintien de 
la suspension, mais dont je ne m’occuperai pas par la suite. 
Théorème I. — Dans une dispersion en équilibre, la diffé- 
rence des pressions en deux points est égale au produit du poids 
spécifique moyen de la dispersion entre ces deux points par la 
différence de niveau entre les dits points. 
Considérons (fig. 8) un cylindre de dispersion dont la section 
normale infiniment petite est ds dont les bases dw et dw’ sont 
inclinées d’une manière quelconque. 
Soient M et M’ les centres de ces bases ; G, le centre de gra- 
vité du cylindre de suspension ; dP, son poids ; df et df’, les 
forces normales appliquées sur les éléments da> et dw’. 
Pour que l’équilibre ait lieu, il faut que les projections des 
