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0. Mügge, 
bei Druck nicht allein nach der Gleitfläche verschoben , sondern 
auch unregelmäßig verbogen. Fig. 1 zeigt einen nur etwa 1 mm 
großen Kristall der Form {111} mit Lamellen nach den Flächen 
(331) und (33T), deren Grenzflächen auf (111) und (IJI) und 
z. T. auf den symmetrisch zu letzteren liegenden P 3 ramidenflächen 
meßbar waren. 
Für K, = (331) und ög — [1^2] lautet die Transformations- 
formel ' : 
o hj * = — lij — 3 bj — |— 6 hj^ 
('hj' = 3 h, — hj +6 hg 
(> hg h, -f- hg 2 hg 
ebenso für K, = (331) und = [112]: 
()h,' = — h, + 3 hg — 6 hg 
() hg' = 3 h, — hg — 6 hg 
Q hg' = h, -f- hg -j- 2 hg 
Danach wird in der Lamelle a (Fig. 1) verschoben: 
111 in 111 
111 in 15T 
ITI in 51T 
ebenso in der Lamelle ß : 
Hl in 515. 
Daraus berechnen sich bei Zugrundelegung des Achsenverhält- 
nisses von Miller^ folgende ^Yinkel, die mit den (z. T. nur sehr 
unsicher meßbaren) verglichen sind : 
111 : « (111) = 5° 39' her., 5® 25' gern. 
TH : « (ITI) = 1 29 , 2 0 „ 
Hl : «(Hl) = 3 53 „ 3 21 bis 4®22' gern. 
Lamellen nach Flächen einer anderen Form, besonders auch 
nach der gewöhnlichen Zwillingsfläche {Hl} wurden nicht beob- 
achtet ; wohl aber ließ sich an Gußstücken, deren ebene ünterfläche 
* Vertauscht man die Formen erster und zweiter Stellung, so wird 
das Verschiebungsschema reziprok zu dem des Rutils und man kann die 
einfachere Transformationsformel des letzteren anwenden; 
h,' : hg' : hg' = 2 h, : b, — 3 hg : — (h, + hg). 
^ PoGG. Ann. 58. 660. 1843. 
