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R. Groß. 
zierender Scliirm nach F gebracht und 1) so verschoben, da(5 es 
bei einer vollen Umdrehung' von Tj und T., in der Mitte des vom 
Primärstrahl entworfenen hellen Scheibchens stehen bleibt. 
Man macht nun das erste Photogramm bei willkürlicher Stellung 
von T, und Tg. B’ wird weggenommen und die photographische 
Platte P senkrecht zum Primärstrahl an Stelle des Schirms gesetzt. 
Der Abstand des Präparates 1) von 1’ kann aus den .Ablesungen 
der Schlittenskala bei S und der Skala an der optischen Bank 
abgelesen werden. Nun kann man für die n BeugungsHecken der 
ersten Aufnahme die Koordinaten qi,n >md pi,„ wie unter 3. be- 
rechnen. Jetzt wird der Teilkreis T., um verdreht und eine 
zweite Aufnahme gemacht. Die Koordinaten der n Beugungsflecken 
dieser Aufnahme seien q>,n, Qi.w, wobei der um gegen den 
ersten verdrehte zweite Primärstrahl als Achse des jetzigen 
sphärischen Systems gilt. Ebenso erhalten wir für eine dritte 
Aufnahme die BeugungsHecken r/;j, n, (»s. n, wobei der Primärstrahl 
und damit die Achse des bezüglichen Koordinatensystems um tPg" 
gegen das erste System verdreht sind u. s. f. Die Koordinaten der 
Lote der (nach BuArui’scher Vorstellung) für die Beugungstlecken 
als Spiegel in Betracht kommenden Netzebenen sind bezüglich 
((» 1 , 1 . — *J0); ((» 2 ,„ — 90); ((>:!,„ — !>0) u. s. f. Die 
in den bezüglichen Systemen S.,, S., u. s. f. gemessenen Koordinaten 
werden nun in einer genauen stereographischen Projektion auf das 
System S, transformiert. Da jedoch voraussetzungsgemäß die 
kristallographischen Achsen anderweit nicht feststellbar sind, so 
können die kristallographischen Indizes der einzelnen spiegelnden 
Netzebenen erst daun angegeben werden, wenn der Symmetrie- 
charakter des nntersuchten Objektes aus der Schar der vorhandenen 
Beugungstlecken erkannt wird. 
Die auf einem Lauephotogramm möglichen Beugungspunkte 
sind außer von den durch die Struktur gegebenen Bedingungen 
noch durch die B'orderung pmax > (> !> (»min eingeengt, wobei pa,i„ 
die Stelle des Photogramms bezeichnet, an welcher der zentrale 
Überlichtungshof beginnt, während (>mnx durch das Zusammenwirken 
des Lorenzfaktors, Debyefaktors und der Emiitindlichkeitsschwelle 
der ])hotograi)hischen Platte bestimmt wird. Um jede Primärstrahl- 
richtung legt sich also ein King, in dem die Lote der spiegelnden 
BMächen ausstechen. Ist bei einer zweiten .Aufnahme der Primär- 
strahl so orientiert, daß diese geometrischen Orter der möglichen 
Beugungstlecken sich teilweise überdecken, so wird, den Gesetzen 
des Lauophotogramms zufolge die Mehrzahl der in dem gemein- 
samen Bereich liegenden BJächen auf beiden Phologrammeu voi'- 
handen sein. Dabei kann die Intensität eines und desselben 
Heugungsfieckes auf verschieden orientierten, im übrigen vergleich- 
baren Aufnahmen stark variieren. Sie ist also keine von der 
Hichtung des Primärstrahls unabhängige Größe. 
