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K. Spangenberg. 
deren Intensität sich durch Überlagerung erklären läßt (siehe unten 
p. 359). Die Intensität der BECKE’schen Linie ist zweifellos ab- 
hängig von der Größe der die Abbildung erzeugenden Bi-echungs- 
unterschiede und wächst mit dieser. Da sich nicht direkt erweisen 
läßt, nach welcher Funktion diese Abhängigkeit erfolgt, soll, wie 
bisher verschiedentlich schon geschehen, auch im folgenden einfache 
Proportionalität angenommen werden. Eine weitere Abhängigkeit 
ihrer Intensität von der Dicke der betreffenden Grenze ist zu be- 
obachten und zn erwarten, kann aber bei Vergleich gleich dicker 
Objekte außer Betracht gelassen werden. 
Nun zeigen besonders anschauliche Versuche von H. AMiinoNN(2), 
daß sich z. B. die .Abbildung der Grenze eines optisch anisotropen 
gegen ein isotropes Objekt auffassen läßt als die Überlagerung 
von zwei Bildern, die auf Grund der beiden je für sich eine .Ab- 
bildung erzeugenden Brechungsdifferenzen n — a' und n — ’/ ent- 
stehen müssen. Grenzen also zwei verschiedene optisch-anisotrope 
Medien aneinander, so entstehen im allgemeinen sogar vier Teil- 
bilJer, die sich überlagern. Sie sollen im folgenden entsprechend 
den Differenzen von y/ — y.^', y,' — a./, a / — und a/ — a.,' als 
y-^'ly./-, 7i'lcCo‘-, a, '/a^^'T^ilbildcr bezeichnet werden. 
Es ist nun möglicli, in gewissen Fällen durch entsprechende Be- 
nutzung von Polarisator und Anah'sator die sich überlagernden 
vier Teilbilder nacheinander zu betrachten (vgl. 21, Fig. 1). Man 
stellt zunächst z. B. die Schwingungsebene des Polarisators PP,"a,'. 
Die Komponente y^' fällt dann weg. Im Medium ‘2 wirken aber so- 
wohl a./ wie auch y^‘ und erzeugen durch die Differenzen a^' — aj 
und a,' — 7 o' zwei Teilbilder. Wird nun angenommen, daß 7 .^' gegen 7 ,' 
um den Winkel (f' (90® > <f > 0®) gedreht ist, so läßt sich ein 
.Analysator so aufsetzen, daß z. B. A .A // a.,'. Damit wird dann 
das a, 77 , '-Teilbild verlöscht, und man kann in der Tat das 
a, '/«g'-Teilbild allein beobachten. Analog sind die übrigen Bilder 
der Beobachtung zugänglich zu machen. Die vorstehend skizzierten 
Anschauungen lassen sich mit Vorteil zu verschiedenen, im folgenden 
ausführlicher beschriebenen Erweiterungen des .Anwendungsgebietes 
der Einbetlungsmelhode ausbauen. 
1. Quantitative Bestimmungen nach Messungen 
an zwei Grenzen. Es ist oben bereits darauf hingewiesen 
worden, daß in den Fällen, wo ein anisotropes Objekt (mit den 
Indizes 7 ' und a‘) in einem isotropen vom Brechungsvermögen n 
eingebettet wird, in dem Fall zwei Lichtlinien, und zwar auf ver- 
schiedenen Seiten dei' Grenze zu bcohachten sind, wenn 7 '>n>«'. 
AVir wollen die Intensität der 7 '-Linic mit I;-, die der a'- Linie 
mit I« bezeichnen. Verfolgt man nach Hocheinstellung des Tubus 
z. B. bei ruhendem Objekt unter Drehung des Polarisators die 
Veränderungen, die diese Intensitäten erleiden, so timlet man, daß 
\y = ü, wenn a' // PP, d. h. also, wenn das 7 '- Bild verschwunden 
