tallen gebruikt, die Henderson (Wied. Ann. 53 pag. 912, ’94) op- 
geeft, maar tevens zooveel mogelijk zorg gedragen, dat S 0 klein was, 
en dus de geheele correctie niet te groot werd. 
Volgens de aldus gewijzigde methode zijn een aantal ronde plaat- 
jes onderzocht bij verschillende temperaturen en verschillende waar- 
den van de magnetische kracht. Hierbij doet zich de vraag voor, 
of het geoorloofd is, uit deze waarnemingen op dezelfde wijze con- 
clusies te trekken over gemiddelden HALL-stroom en dissymmetrie 
als bij vierkante plaatjes, en dus voor het potentiaalverschil aan de 
secundaire electroden te stellen : 
«= ! H + ±sm2a(K n -K n ) 
(Zie Dissertatie van Lebret pag. 108). 
Practisch zijn daartegen wel eenige bezwaren aan te voeren. 
Vooreerst zijn bij gelijke waarden van magnetische kracht, tem- 
peratuur, stroomsterkte (/) en dikte van het plaatje (<7), de secun- 
daire stroomen bij de ronde plaatjes aanmerkelijk kleiner dan bij 
de vierkante. 
Verder is met die formule moeilijk overeen te brengen een waar- 
genomen verandering van den gemiddelden HALL-stroom bij draaien 
van ronde plaatjes om de as van den magneet. 
Reeds bij de proeven ter bepaling van de symmetrie-assen op 
plaatje N°. 1 was het mij opgevallen, dat voor den gemiddelden 
HALL-stroom steeds grooter bedragen werden gevonden, wanneer de 
secundaire electroden zich aan de uiteinden van een symmetrie-as 
bevonden. Later zijn de plaatjes N°. 2 en 3 onderzocht in 8 stan- 
den, telkens 45° verder gedraaid, en daarbij werd steeds hetzelfde 
opgemerkt. 
Rond plaatje N°. 2 
M !) = 8600 
Stand. 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 
S* *) 9,89; 11,30; 10,12; 12,39; 11, 16 5 ; 12,96; 11,35; 11,36. 
Gemiddelde van 1, 3, 5, 7 10,63 
„ , 2, 4, 6, 8 12,00 
0 Magnetische kracht. 
*) Gemiddelde secundaire stroom. 
Verslagen der Afdeeling Natuurk. Dl. V. A°. 1896/97. 
4 
