( 100 ) 
De waarden van g v en Qd zijn door Amagat j ) tot op eenige 
tienden van graden afstand van de critische temperatuur bepaald 
geworden. Wel is waar is zijne critische temperatuur 31°, 35, dus 
niet dezelfde als in mijne proeven waargenomen werd ; voor de be- 
rekening levert dit echter geen bezwaar op wanneer wij maar dicht- 
heden en stijghoogten vergelijken die waargenomen zijn niet bij 
dezelfde temperatuur, maar op gelijken afstand van de waargenomen 
critische ; of, wat op hetzelfde neerkomt, die bij dezelfde gereduceerde 
temperatuur waargenomen zijn * 2 ). 
Cailletet en Mathias 3 ) hebben voor de dichtheden van vloei- 
stof en verzadigden damp parabolische formules opgesteld ; volgens 
deze formules moest men hebben 
q v — Qd = k[/ 1 —m. 
Volgens van der Waals 4 ) moet theoretisch, althans dicht bij 
de critische temperatuur, aan deze betrekking worden voldaan. 
x ) Journ. de Phys 3e Sér., 1, pag. 297. 1892. 
2 ) Stelt t de afstand voor tot de critische temperatuur en is m de gereduceerde 
temperatuur dan is de betrekking tusschen r en m 
1 — m =1 — 
Tic ~ T k ' 
als Tic de absolute temperatuur is: 273°,3 31°, 35 volgens Amagat, 273°, 3 -f- 31°, 0 
in mijne proeven. De met een zelfde r overeenkomende m is dus voor de p« — p d en 
voor de H bijna volkomen dezellde. 
3 ) Journ. de Phys., 2e sér., 5, 1886. 
D Thermodynamische theorie der capillariteit. Eigenlijk bewijst van der Waals: 
Vd—Tic- 0 (1— m) + 01 / 1—m, 
F v —Vu- ci (1— «0- (3 [/ l -m. 
dus 
V d —r v = 2j3VL—m] 
maar daaruit volgt : 
Vi + x [1—m) + (3 V 1 — v 
= pi — « p s t (1—m) — P p% V 1- 
Vtc + cl (1-m) —01/1- 
■ — pi — « p 2 i (1 — m) -f 0 p 2 t V 1 — m. 
f ,— fi = 2/3p 2 il/ 1—m. 
dus 
