C 100 ) 
De waarden van g v en Qd zijn door Amagat *) tot op eenige 
tienden van graden afstand van de critische temperatuur bepaald 
geworden. Wel is waar is zijne critische temperatuur 31°, 35, dus 
niet dezelfde als in mijne proeven waargenomen werd ; voor de be- 
rekening levert dit echter geen bezwaar op wanneer wij maar dicht- 
heden en stijghoogten vergelijken die waargenomen zijn niet bij 
dezelfde temperatuur, maar op gelijken afstand van de waargenomen 
critische ; of, wat op hetzelfde neerkomt, die bij dezelfde gereduceerde 
temperatuur waargenomen zijn * 2 ). 
Cailletet en Mathias 3 ) hebben voor de dichtheden van vloei- 
stof en verzadigden damp parabolische formules opgesteld ; volgens 
deze formules moest men hebben 
Qv — Qd —kV 1— m. 
Volgens van der Waals 4 ) moet theoretisch, althans dicht bij 
de critische temperatuur, aan deze betrekking worden voldaan. 
x ) Journ. de Phys., 3e Sér., 1, pag. 297. 1892. 
2 ) Stelt t de afstand voor tot de critische temperatuur en is m de gereduceerde 
temperatuur dan is de betrekking tusschen r en m 
l—m — 1 — 
T__ T 
Th Ti* 
als Th de absolute temperatuur is: 273°, 3 — 31°, 35 volgens Amagat, 273°, 3 + 31°, 0 
in mijne proeven. De met een zelfde r overeenkomende m is dus voor de p„ — p d en 
voor de H bijna volkomen dezelfde. 
3 ) Journ. de Phys., 2e sér., 5, 1886. 
4 ) Thermodynamische theorie der capillariteit. Eigenlijk bewijst van dek Waals: 
dus 
Vi—Vh- ci (1— m) 4-/31/ l—m, 
F„ — Fh = ci (1 —m)~ (3 V/ l— m, 
F d -F v = 2j3V l—m; 
maar daaruit volgt : 
Vh + ci (l—m) + 0 V 1 
_ ■■ ■ _ = p h — ci p “k (1 — m) — /? p 2 i V 1 — m, 
fv — 
1 
Fh + ci (l—m) — $V ï— 
= pi — ci p 2 h (1 — m) + (3 p 2 * V 1 — m. 
= 2 [3 l—m. 
dus 
