( 172 ) 
afstand tot P door r voorstelt, 
waaruit men gemakkelijk de waarden der spanningscomponenten 
kan afleiden. 
Door nu de stelling (II) toe te passen op de ruimte tusschen het 
boloppervlak B en het oppervlak a, en R tot 0 te laten naderen, 
vindt men 
3 
I ( ux 4“ vy -)- wz) cos cc -f- y cos ft -j- 2 cos y) do -f- 
+ 8"L Jlfe + ;j«"+^ r " + ï 2;, ] rf ‘ 7 - • • (7) 
JV'let u P is hier de snelheid u in het punt P bedoeld; daar er ook 
dergelijke formules voor v P en w P bestaan, is het antwoord gevonden 
op de vraag, hoe de snelheid in een willekeurig punt der ruimte 
afhangt van de snelheden en de spanningscomponenten aan het 
grensvlak. 
§ 5. Men kan van deze uitkomst gebruik maken om te bepalen, 
hoe een gegeven bewegingstoestand door een vlakken vasten wand. 
waarlangs de vloeistof niet kan glijden, „teruggekaatst” wordt. Te 
dien einde behandelen wij eerst het volgende vraagstuk. 
Het verband te zoeken tusschen twee bewegingstoestanden (« 1} v x 
w \i Pi ) en (« 2 > v z 1 w 2 1 Pz)i die zich beide over de ruimte aan de 
positieve zijde van het ys-ylak uitstrekken en voor welke in alle 
punten van dit vlak 
“i = M*. «i == — w i ~ — w z • • • • • ( 8 ) 
is. 
De oplossing wordt gevonden door op beide bewegingstoestanden 
de vergelijking (7) toe te passen (in dier voege, dat men het opper- 
vlak o met het ?/ 2 -vlak laat samenvallen) en van verschillende 
mathematische kunstgrepen, die hier ter bekorting moeten achterwege 
