( 173 ) 
blijven, gebruik te maken. Men vindt ten slotte voor elk punt der 
beschouwde ruimte 
Inderdaad ziet men aanstonds dat de drie eerste vergelijkingen 
voor x — 0 overgaan in ( 8 ) en kan men door rechtstreeksche 
berekening aantoonen dat u 2 , u 2 , w 2: /? 2 aan de bewegingsvergelij- 
kingen voldoen, indien dit met mj, o 1? w h p x het geval is. 
Wat nu het vraagstuk der „terugkaatsing” betreft, onderstellen 
wij, dat de vaste wand rnet het y^-vlak samenvalt, en dat de vloei- 
stof zich aan de zijde der positieve ;r-as bevindt. Wij stellen ons 
voor dat men, door aan een klein gesloten oppervlak in de vloei- 
stof standvastige snelheden te onderhouden, of door op een deel der 
vloeistof standvastige uitwendige krachten te laten werken, een 
bewegingstoestand M 0 opwekt, dien men kent voor het geval, dat 
bij afwezigheid van den vasten wand de vloeistof zich ook achter 
het yz-v\ük (waar x negatief is) uitstrekt. Laat u 0 , v 0 , w 0 de snel- 
heden zijn, die bij dezen toestand aan het yz- vlak bestaan. 
Men kan zich nu altijd een toestand vóór hetï/e-vlak denken, 
die (wat de snelheden betreft) het spiegelbeeld is van wat M 0 achter 
het yz-x lak zou zijn. Aan dit vlak zelf zullen bij dezen toestand 
M 1 de snelheden 
voorkomen. Leidt rnen dan uit den toestand M 1 door middel van 
de vergelijkingen (9) een toestand M. x af, dan zullen de bij dezen 
voorkomende snelheden » 2 , w 2 aan het ?/>vlak volloe.i ain 
M 2 is dus de beweging, die, als de vaste wand er is, tegelijk 
met M 0 bestaan kan. 
(9) 
« 0 ) = V 0 , IV ! = w 0 
u 0 + «2 = °> V 0 + 
W Q -f W 2 = 0. 
