( H5 ) 
en mag men de tweede machten der snelheden verwaarloozen, dan 
blijven in het tweede lid alleen de twee eerste termen over ; dan 
kan dus de op L werkende kracht gevonden worden, zoo men slechts 
de snelheden ?«, v : iv aan de oppervlakken ^ en g kent. Bestaan er 
uitwendige krachten X, Y, Z, bij oneindig kleine snelheden, dan 
heeft men met een term meer te doen, maar ook nu nog is de 
kennis van w, v en 10 in elk punt der ruimte niet noodig. Dit is 
eerst het geval, wanneer men de tweede machten der snelheden in 
aanmerking neemt, maar, zoo men de nog hoogere machten ver- 
waarloost, blijkt gemakkelijk uit den vorm van den laatsten term, 
dat men daarin de waarden van u, v en w mag substitueeren, zooals 
die door de bewegingsvergelijkingen voor oneindig kleine snelheden 
worden opgeleverd. 
De formule is afgeleid met het oog op eene bepaalde toepassing, 
die echter nog niet is uitgewerkt. 
Natuurkunde. — De Heer Kamerlingh Onnes biedt namens 
Dr. J. Yerschaffelt eene mededeeling aan: „O eer capillaire 
opstijging tusschen twee concentrische cylindrische buizen ”, 
metingen verricht in het Natuurkundig Laboratorium te Leiden. 
In een vorig stuk heb ik mijn uitkomsten medegedeeld omtrent 
metingen van capillaire stijghoogten van vloeibaar koolzuur. De 
proef werd zoo genomen dat de capillair in de as van eene wijde 
dikwandige buis werd geplaatst, en de verticale afstand werd ge- 
meten tusschen het laagste punt van den meniscus in den capilair, 
en het horizontale raakvlak aan den meniscus in de ringvormige 
ruimte. 
Stellen wij ons voor dat de wijde dikwandige buis van onderen 
open is en rechtop wordt gesteld midden in een oneindig uitge- 
strekten vloeistofspiegel, dan is de werkelijke stijghoogte U in den 
capillair gelijk aan de schijnbare stijghoogte h, vermeerderd met de 
stijghoogte h' in de ringvormige ruimte. 
Zijn n en r 2 de inwendige en uitwendige straal van den capillair, 
en r 3 de inwendige straal van de manometerbuis, zoo wordt ge- 
woonlijk aangenomen voor de stijghoogte K (Zie b.v. Winkelmann, 
Handbuch d. Physik, 1891, Erster Bd., p. 460) 
2 n r x u = n rj h 
en 2 n (r 3 -| -r 2 )a — n (r 3 3 — r 2 2 ) h' 
zoodat 
r 3 r Z 
