( 239 ) 
Indien we nu bij eene eerste benadering de uitzetting van het 
metaal verwaarloozen (zie boven), kunnen we e, en k z als con- 
stanten beschouwen, en met E l en E z vereenigen tot eene nieuwe 
constante 
k = 
Ei “j - k z E z 
zoodat we vinden : 
k\ Ei >'/! -j- k z E z rjg, 
f 1 
k\ Ei -f- k z E z 
t\ = k [A — p (\ -f at)] . 
Zij nu nog 
k\ Ei rii -| k z E z r] z 
h Ei “T k . 2 E z 
welke grootheid tusschen Vi en r\ z in moet liggen, dan wordt dit 
= k[A—p (1 + a tj] , 
of, met verwaarloozing van termen met i 2 
ƒ= k[A—p — {pa — (A—p)ri}t]. 
In plaats van den barometerstand A zal dus worden afgelezen 
(standcorrecties buiten rekening gelaten) : 
A — p — { p a — (A— p) rj }t . 
De correctie wordt dus 
pA r \pu — (A—p) ri}t , 
en de temperatuurscoëfficient 
). — p a — (/l— p) ï] = p (« + >,) — Ar] . 
We vinden hier dat X afhangt van den druk /, in overeenstem- 
ming met wat herhaaldelijk is waargenomen ] ). 
§ 3. Voor eene numerieke vergelijking van de hier afgeleide 
9 Zie b v. Wiebe, Zeitschr. f. lostrumentenk. X, p. 429. (1890). 
