( 245 ) 
De eerste term van het tweede lid drukt de gewone elastische 
kracht uit, die het ion naar zijn evenwichtsstand terug drijft, de 
tweede de mechanische kracht die van het magnetisch veld afkom- 
stig is. 
Hieraan wordt voldaan door: 
mits : 
x = a e st 
y = ft e st 
■ • ( 2 ) 
m s 2 a = — k?a-\-eHsft / 
ms^ft = — kfift — e H s cc j ’ " ' ’ ^ 
Hierin zijn nu m, k 1 e H , als gegeven te beschouwen. 
In ’t bijzonder interesseert ons de trillingstijd T. 
Is H = o dan volgt uit (3) 
of: 
T— 
zn | 
¥ 
. . . (4) 
Is H niet o, dan vindt men uit (3) bij benadering 
■ k f 
S = l 
1/mV 
1 ± 
eH 
l/ m \ 2 k\/r 
Noemt men T' den trillingstijd in dit geval dan is: 
1 ' = 
k_ 
2n [/, 
1 ± 
H 
2k\/, 
.(5) 
De verhouding van de verandering in trillingstijd tot den oor- 
spronkelijken trillingstijd wordt: 
H 
2 k 1/ ; 
H T 
4 n 
(ö) 
Een bijzondere oplossing van (1) is die waarbij de ionen zich 
bewegen in cirkels. Bewegen ze zich in positieve richting (d. w. z. 
in de richting van de wijzers van een uurwerk voor een waarnemer 
die aan den kant staat waarheen de krachtlijnen loopen) dan is de 
periode iets kleiner, dan wanneer ze zich in negatieve richting be- 
wegen. De periode wordt in het eerste geval bepaald door de 
waarde van (5) met het benedenste teeken, in ’t tweede geval met 
het bovenste. 
De algemeene oplossing van (1) leert dat behalve cirkels door 
de ionen ook beschreven worden elliptische banen, die langzaam 
draaien. 
17 * 
