( 254 ) 
Hierin kan men nu eene bekende waarde van — substitueeren 
öt 
Onderstelt men vooreerst dat op de molekuien geene uitwendige 
krachten werken, dan is 2 ) 
ÖF__ 
öt 
■-ÖF 
ÖF 
r ÜF . , 
S x — ïj \ £ i — -f- b 
ÖJc öy 
De beteekenis van a en b is de volgende. 
Yan de groep deeltjes, waarvan het aantal door (1) wordt voor- 
gesteld, zullen in den tijd dt 
a d co d x dt 
molekulen eene botsing ondergaan, zeodat hunne snelheidspunten 
het element dco verlaten; daarentegen zullen in dienzelfden tijd, 
in het volume-element c?t, 
b d co dx dt 
botsingen plaats hebben, waardoor een snelheidspunt in dco wordt 
gebracht. 
ÖF 
Substitueert men de waarde van — in (2), dan verkrijgt men 
dH_ 
dt 
^ ( b — a) log F d co d z — 
ÖF , ÖF , r öF 
f »r- + L -r— log F cl o) dr 
öy özj ' 
• (3) 
De eerste integraal in het tweede lid stelt de aaugroeiing voor, 
die H per tijdseenheid door de botsingen ondergaat. Door te letten 
op de talrijkheid der botsingen onder verschillende omstandigheden 
kan men de op de ruimte-eenheid betrekking' hebbende integraal 
J (b — a) log F d co (4) 
voorstellen als eene som van termen, elk afkomstig van eene be- 
!) Zie b. v. Lohentz, Les équations du mouvement des gaz, etc. Arch. Néerl. T. 16, 
p. 9, en Boltzmanv, Yorlesungen über Gastheorie, I, p. 114. 
