( 255 ) 
paalde groep van botsingen. Beschouwt men b. v. de botsingen 
bij welke de snelheklspunten der twee deeltjes vóór de ontmoeting 
gelegen zijn in de volume-elementen dco x en , aan de punten 
(£ x , % T en (£ 2 i r / 2 ’ £ 2 ) en na de ontmoeting in de elementen dio x ' 
en dooz' aan de punten (I/, r n '. j en rj 2 \ £ 2 ), en duidt men door 
1’\. F. 2 , 1<\‘, de waaiden aan, die de functie F aanneemt voor de 
genoemde waarden van §, r/, £, dan komt in het aandeel dat deze 
botsingen en de „omgekeerde” voor (4) opleveren, de factor 
voor, met een positieven coëfficiënt vermenigvuldigd 
Aangezien nu de twee eerste factoren in deze uitdrukking nood- 
zakelijk tegengestelde teekens hebben, kan (5) nooit positief zijn, 
en hetzelfde geldt van (4) De verandering die H tengevolge van 
de botsingen ondergaat is dus negatief, tenzij zij 0 is, welk geval 
zich voordoet als de door de wet van Maxwell bepaalde snelheids - 
verdeeling bestaat. Dan is nl. 
Aan deze reeds door Boltzmann afgeleide gevolgtrekkingen kun- 
nen wij nu nog de opmerking toevoegen dat, wanneer de toestand 
van het gas oneindig weinig van de wet van Maxwell afwijkt, 
de beide eerste factoren in (5) oneindig klein zullen worden. Be- 
schouwt men dus de afwijkingen tusschen de werkelijke waarden 
van F en die, welke bij eene verdeeling der snelheden volgens de 
wet van Maxwell zouden bestaan, als grootheden van de eerste 
orde, dan is (4) van de tweede orde. 
Wij zullen nu in het vervolg over toestandsveranderingen van het 
gas spreken, die zoo langzaam plaats hebben dat de toestand op 
elk oogenblik oneindig weinig van een stationairen afwijkt. Wij 
mogen dan, wanneer wij alle grootheden van de tweede oide weg- 
laten, van de eerste integraal in (3) afzien, en hebben alleen nog 
te berekenen 
2 — Ai A o ) doii dcoy (5) 
waarna 
dH dN 
dt dt 
+ ? * • 
• . ( 6 ) 
wordt. 
