( 256 ) 
Op q kunnen wij nu, wanneer wij eerst, bij constante rj, £, 
naar integroeren, de partieele integratie toepassen. Wij ver- 
krijgen daardoor, als wij de hoeken die de aan do naar buiten 
getrokken normaal met de positieve assen maakt, «, /?, y noemen, 
— J* J* (è cos cc -j- ï] cos /? -f- £ cos y) F log F d co d o. 
De eerste term gaat door uitvoering der integratie over in 
cos a -f- rj cos (3 -f- £ cos y) Fd co d o, 
hetgeen klaarblijkelijk aangeeft hoeveel deeltjes per tijdseenheid door 
het oppervlak o meer naar buiten dan naar binnen gaan en dus 
dN . 
— — — is. Dientengevolge gaat (6) over in 
dB 
7/7 
-ff 
cos a -j- g cos fi 
-f- £ cos y) F log F d co d o . . (7) 
Tot nog toe spraken wij over de verandering die B ondergaat 
in de ruimte binnen een vaststaand oppervlak o. Wij kunnen 
echter ook aannemen dat het oppervlak zelf zich verplaatst, en 
dB 
eene waarde van — - zoeken, door H op verschillende tijdstippen te 
berekenen, telkens voor de ruimte die dan binnen o ligt. Het diffe- 
rentiaalquotient, op deze nieuwe wijze opgevat, zullen wij door 
aanduiden. De waarde ervan verkrijgt men uit (7) door toevoeging 
— met het geschikte teeken — van de bijdragen, die voor B worden 
opgeleverd door de ruimten, welke de elementen d o bij hunne be- 
weging doorioopen. 
Wij stellen ons voor dat het gas bij de beschouwde toestands- 
veranderingen in stroomende beweging, met oneindig kleine snel- 
