( 257 ) 
heden u, v, ia verkeert, zooals b. v. het geval moet zijn, als het 
volume verandert. Wij zullen nu het geval beschouwen dat het 
oppervlak o met die stroomende beweging medegaat en dat dus 
H op elk tijdstip berekend wordt voor evenveel , en, op de uitwis- 
seling door het oppervlak na., voor dezelfde gasmolekulen. 
Wij vinden dan 
£)-ƒƒ[ 
( u — I) cos u -\- (y — rj) cos ft 
-|- ( w — £) cos y \ F log F d io d G . . . . (8) 
Zij nu ergens in het gas n het aantal molekulen per volume- 
eenheid en k de gemiddelde kinetische energie van een molekuul, 
dan zou, indien het gas in rust verkeerde en den aan de wet van 
Maxwell beantwoordenden toestand had aangenomen, de functie 
F den vorm 
Sm 
F 0 = Ce~ït të + " +9 
[ c -i / ‘(S)'] 
hebben. In werkelijkheid zal F hier oneindig weinig van afwijken. 
Stelt men dus 
F = F 0 + ƒ, 
dan is 
F log F = (F 0 -\- ƒ ) log F 0 + ƒ (9) 
Daar nu het oppervlak o met de gasstrooming medegaat, zullen 
door elk element ervan evenveel molekulen naar de eene als naar 
de andere zijde gaan, zoodat overal 
ƒ 
O — £) cos a 4- O — ïj) cos ft — £) cos y + ƒ $ d ai = 0 
moet zijn. Men mag dus, bij de berekening van ^ 
— Fq vervangen, en in log F 0 den constanten term 
Bedenkt men verder dat 
dH\ 
— - ),m(9)/’door 
dt y 
dB N 
t 
log C weglaten. 
