( 259 ) 
en voor de verandering' van 2 y, uitgestrekt over alle deeltjes bin- 
nen <7, 
x ^ + r ï~ 
dë ör] 
dt dco dr 
• • ( 11 ) 
volgt. 
Nu kunnen krachten, die, zooals de zwaartekracht, op alle mole- 
kulen gelijkelijk werken, niets tot deze integraal bijdragen. Immers, 
wanneer X, Y , Z onafhankelijk van rj, ‘Q zijn, heeft men b.v. te 
doen met integralen als 
x 5F iï= 
X 
hetgeen verdwijnt, omdat zoowel voor ë — — oo, als voor ë = + oo, 
F — 0 moet zijn. 
Wij kunnen ons echter ook krachten van anderen aaid voorstellen, 
zoodanige b. v. die op alle deeltjes versnellend werken, en dus de 
temperatuur kunnen verhoogen. Konden wij over dergelijke krachten 
beschikken, dan zouden wij daarin een middel hebben om aan het 
binnenste van een gas „warmte” toe te voeren. In werkelijkheid 
gelijkt hierop eenigszius de verwarming van een gas door stralen, 
die het in zijn binnenste absorbeert. 
Dergelijke uitwendige krachten nu moeten wij oneindig klein 
onderstellen, daar alle invloeden die den toestand van het gas ver- 
anderen oneindig klein moeten zijn, zal de toestand steeds oneindig 
weinig van een stationairen verschillen. Wij mogen dus in (11) 
b_F 
dl* 
enz. vervangen door 
ÖFo 
dë 
3 m , 
ë euz - 
2 k 
en deze waarden weder door 
Daardoor wordt (11) 
enz. 
(X 'ë + F rj + Z£) Fd t d codr. 
Verslagen der Afdeeling Natuurk. Dl. V. A°. 1896/97. 
18 
