( 260 ) 
Noemen wij dus den arbeid der krachten in den tijd dt, welke 
arbeid voor één molekuul door 
wordt voorgesteld, of m. a. w. de aan het inwendige van het gas 
toegevoerde warmte 
dan gaat (11) over in 
en wij verkrijgen, in plaats van (10), wanneer wij de haakjes orn 
Wij beschouwen r.u eene gasmassa, die binnen een vat besloten 
is, waarvan de wanden zich verplaatsen, en kiezen voor a een opper- 
vlak dat op zoo kleinen afstand van de wanden loopt, dat men de 
massa en het arbeidsvermogen in de dunne laag buiten o tegenover 
die van het geheele gas mag verwaarloozen. Dan kan men vooreerst 
d H en d Q op de geheele massa betrekking laten hebben. Verder 
verricht in den tijd d t de druk dien de wand op het gas uit- 
oefent een zekeren arbeid d A en deze, gevoegd bij de hoeveelheid 
warmte d Q u die de wand aan het gas afstaat, moet juist dT op- 
leveren, daar de verandering van het arbeidsvermogen in de dunne 
laag — 0 mag worden gesteld. Daardoor wordt, als men nog 
m (X£ + Yri + ZQdt 
d Qi, 
— weglaten, en met dt vermenigvuldigen 
Qi ~ n (u cos a-\-v cos cos y) dt da. 
d Qi “I - d Q u d Q 
stelt, 
Q — I » ( u cos cc- \-v cos cos y) dt d a. 
De laatste integraal kunnen wij ook over den wand zelf uitstrekken. 
Daar nu, op oneindig weinig na, k overal dezelfde waarde heeft, 
