( 484 ) 
waarin de indices s en l op den vasten en op den vloeibaren toe- 
stand betrekking hebben. 
Bijgevolg 
d (ip s — ifJi) = — ( rrjs — rrji) -- — pd ( V s — Vi) 
Nu is rr] s TTn gelijk aan de smeltwarmte met negatief teeken, 
of ip s Vi neemt met x toe. De invloed van het veranderd volume- 
verschil is te klein om daarbij in aanmerking te komen. 
Om te vinden, welke phasen met het vaste lichaam coëxisteeren 
kunnen, hebben wij raakvlakken aan te brengen, die tegelijkertijd 
het i^-vlak en de ip-lijn voor het vaste lichaam aanraken. Beginnen 
wij bij zeer lage temperatuur, waarbij het punt P beneden de punten 
van den vloeistoftak ligt, dan kunnen raakvlakken worden aangebracht, 
die het oppervlak raken buiten de 
connodale lijn, aan den kant der gas- 
volumes, en tegelijkertijd op de ^/-lijn 
der vaste stof rusten; ook in dit geval 
kan er gesproken worden van een rol- 
lend raakvlak, dat steeds op het vlak 
en op de gegeven lijn moet blijven 
rusten. De opvolgende doorsneden van 
dit rollend raakvlak, vormen een nieuw 
gederiveerd oppervlak, dat weinig van 
een kegelvlak verschilt. De aanrakings- 
kromme met het oppervlak zij (hg. 2) 
de lijn R' P’ S\ terwijl A B en A' B' 
de connodale lijnen voor coëxisteerende 
vloeistof- en gasphasen voorstellen. De 
punten R' en S' zijn de doorsneden 
der twee connodale lijnen, terwijl in 
P' de samenstelling der gasphase gelijk 
is aan die van het vaste lichaam. 
Be evenwichtsvoorwaarden voor de gevallen, door de lijn R' P' S' 
voorgesteld zijn bekend. Het geldt toch de voorwaarden van even- 
wicht voor een verdampend vast lichaam wanneer er overmaat al 
of niet is in de gasphase van een der bestanddeelen. De waarne- 
mingen van Horstmann, Isambert en anderen hebben de formule 
door den eerstgenoemde voor dat evenwicht gevonden bevestigd. 
Met behulp van het e^-vlak wordt deze formule gevonden, door in 
vergelijking te brengen den eisch, dat het raakvlak aan een punt 
van de gastoestanden een element der </>-lijn voor den vasten toestand 
Fig. 2. 
