( 486 ) 
De druk is dus afnemend met x als x << x s en omgekeerd. Heeft 
het gas de samenstelling van het vaste lichaam, dan is er minimum- 
druk. Uit p = co voor x — 0 en x — 1 volgt, dat terecht in fig. 
2 de kromme zoo geteekend is, dat zij in twee punten R' en S' 
de connodale lijn snijdt. Maar een vlak, rakende in R\ is tegelijk 
raakvlak aan een punt bijv. R van den anderen tak der connodale 
lijn voor vloeistof en damp. Evenzoo een vlak, rakende in £', is 
tegelijk raakvlak in S. Er zijn dus bij zulke lage temperaturen, 
waarbij het vaste lichaam met damp in evenwicht kan zijn, twee 
raakvlakken aan te brengen, die het ^-vlak en de ?/y lijn in drie 
punten raken, en het evenwicht aangeven, tusschen een vaste phase, 
een vloeistof- en een gas-phase. 
De in fig. 2 gestippelde lijnen op het vloeistofgedeelte van het 
y/-vlak, die in R of in S beginnen, stellen de connodale lijnen voor 
die verkregen worden' door het rollen van een raakvlak, dat rust 
op het vloeistofgedeelte en de ip-lijn. Mocht voor kleine verande- 
ringen in den druk de «/'-lijn voor de vaste stof steeds met het punt 
P vereenzelvigd worden, dan is dit voor zeer groote drukkingen 
natuurlijk niet meer geoorloofd. Het gederiveerde oppervlak, dat 
door de mogelijkheid van het bestaan van het vaste lichaam ontstaat 
en het «p-vlak gedeeltelijk overdekt, bestaat dus uit 5 afzonderlijke 
deelen : a het kegelvlak P R' S'. b de twee driehoeken P R R' en P S S' 
en c de twee ontwikkelbare regelvlakken, die het evenwicht tus- 
schen vast en vloeistof bepalen. Voegt men hierbij de twee over- 
blijvende gedeelten van het ontwikkelbare regel vlak, dat op de lijnen 
AB en A' B' rust, dan heeft men 7 deelen van het gezamenlijke 
gederiveerde oppervlak. 
Maakt men nu voor verschillende waarde van x doorsneden, dan 
is het gemakkelijk in te zien welke verschijnselen bij verschillende 
waarde van het volume te wachten zijn. Zoo is voor waarden van 
x die grooter zijn, dan die van het punt S' of kleiner dan die van 
het punt Rj het vaste lichaam onbestaanbaar tenzij misschien onder 
hoogen druk. Voor waarde van x — x Sj eene omstandigheid, die nood- 
zakelijk vervuld is, als men het vaste lichaam in een ledige ruimte 
brengt, is bij een volume kleiner dan dat van P het vaste lichaam 
aanwezig tegelijk met den damp. Voor alle andere waarden van x 
kan ook bovendien de vloeistof zich vertoonen, en wel als het volume 
zoover verkleind is, dat het binnen een der twee driehoeken valt. 
Zoodra de drie phasen tegelijk aanwezig zijn, heerscht er een onver- 
anderlijke drukking. 
Stel nu, dat de temperatuur wordt verhoogd, dan beweegt zich 
de lijn R' P S' naar den kant der kleine volumes. Een bijzonderen 
