( 488 ) 
der bestanddeelen. Daar dan het vaste 
lichaam en de vloeistof dezelfde samen- 
stelling bezitten, hebben wij een punt 
der smeltlijn. Een punt in den tweeden 
driehoek stelt coëxistentie voor van het 
vaste lichaam met een vloeistof en een 
damp, die beide rijker zijn aan een der 
bestanddeelen. 
Bij nog verdere verhooging der tem- 
peratuur bereiken wij den derden bijzon- 
deren stand der lijn R S’ en wel den 
uitersten stand, w r aarbij nog coëxistentie 
van het vaste lichaam met damp moge- 
lijk is. Dan raakt de lijn R' S' de con- 
nodale lijn voor vloeistof en damp- 
Maar dan ook tegelijkertijd raakt de lijn RS den tweeden tak der 
zelfde connodale lijn. 
Zoowel het kegelvlak als de beide driehoeken zijn samengekrom- 
pen tot een rechte lijn. Een punt dier rechte lijn stelt coëxistentie 
voor van 3 phasen. Maar bij die temperatuur kan dus het vaste 
lichaam nog slechts met één vloeistof en één damp in evenwicht 
zijn, beide rijker aan dat bestanddeel, met welks toevoeging de 
drukking langs de connodale lijn voor vloeistof en damp toeneemt. 
Boven die temperatuur is de lijn R' S’ van dat gedeelte van het 
«//-vlak, dat voor dampvolumes geldt, verdwenen, en kan dus het 
vaste lichaam nog slechts naast vloeistofphasen bestaan. Bij die 
grenstemperatuur is er tusschen de volumes voor een molekulaire 
hoeveelheid in de drie toestanden, en de samenstellingen een een- 
voudige betrekking, en wel die welke verkregen wordt door de 
meetkunstige eigenschap, dat de 3 punten, welke deze toestanden 
voorstellen, op een rechte lijn gelegen zijn. Zijn deze volumes 
F s , Vi en Fk, en de samenstellingen ;r s , xi en xd — dan is 
x s , V s , 1 
g| 1 
*d, V d , 1 
= 0 
(a) i) 
‘) Had men. de samenstellingen niet door de grootheid x gegeven, maar door n, 
als n aangeeft hoeveel molekulen bijmengsel óp l molekuul oplossing voorkomen, en 
