( H7 ) 
electromotorische krachten werken. Ecne dergelijke kracht zal door 
E worden voorgesteld. Met de bewering dat zij bestaat, wordt in 
den grond der zaak niet anders bedoeld, dan dat de stroom © — of 
de dielectrische verplaatsing 2) — op dezelfde wijze met den vector 
€ + E samenhangt, als anders met © alleen. 
Men kan zich voorstellen dat op die plaatsen waar eene electro- 
motorische kracht werkt, overigens aan de eigenschappen der stof 
niets wordt veranderd, en dus aannemen dat, met uitzondering van 
het verband tusschen © (of £)) en © de grond vergelijkingen den ge- 
wonen vorm behouden. 
Wij zullen voorts nog onderstellen dat de vector E doorloopend 
van punt tot punt verandert, dat hij dus ook, zoo hij tot eene be- 
grensde ruimte beperkt is, aan de grens daarvan geleidelijk tot 0 
overgaat. Dit ter vermijding van mathematische complicaties. 
§ 2. Wij beschouwen een willekeurig stelsel van geleidende of 
dielectrische, isotrope of anisotrope lichamen, aan alle zijden tot op 
oneindigen afstand door den aether omringd ; daarbij sluiten wij 
echter de magnetische draaiing van het polarisatievlak, en de daar- 
mede in verband staande verschijnselen van Hall en Kerr, als- 
mede de fluorescentie uit. In dit stelsel verbeelden wij ons twee 
verschillende bewegingstoestanden, ieder door zijn eigen electromoto- 
rische krachten opgewekt ; de grootheden die bij den eersten bewe- 
gingstoestand te pas komen zullen door de boven aangegeven let- 
ters, en de overeenkomstige grootheden voor den anderen toestand 
door dezelfde letters met accenten worden voorgesteld. 
Eindelijk denken wij ons een willekeurig gesloten oppervlak <7, 
en verstaan onder r de ingesloten ruimte, onder do en dr een 
oppervlakte- en een ruimte-element. Dan kan, door toepassing van 
de voor alle lichamen geldende bewegingsvergelijkingen, met behulp 
van eene partieele integratie, de volgende formule worden bewezen: 
tb') dr +ƒ(<£’©) 
•£>!/» Qz 
<£'*, ©V- <£'* 
A, //, v 
do . 
• • (D 
De twee eerste integralen hebben op de geheele ruimte t, de 
derde op het geheele oppervlak o betrekking. Yerder zijn A, ^ en 
v de richtingsconstanten der aan dit laatste naar buiten getrokken 
normaal. * 
